WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ

ФЕДЕРАЦИИ

БЕЛГОРОДСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ

ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи

Колосова Ирина Владимировна

КОГЕРЕНТНОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ РЕЛЯТИВИСТСКОГО

ЭЛЕКТРОНА В ИСКУССТВЕННОЙ ПЕРИОДИЧЕСКОЙ СТРУКТУРЕ

01.04.07 – физика конденсированного состояния Диссертации на соискания ученой степени кандидата физико – математических наук

Научный руководитель:

доктор физико – математических наук Носков А.В.

Белгород

СОДЕРЖАНИЕ

Введение………………………………………………………………………… Глава 1. Когерентное рентгеновское излучение релятивистского электрона в направлении рассеяния Брэгга………………………………………………… 1.1 Амплитуда излучения………………. ……………………………... 1.2 Спектрально-угловая плотность излучения………………………... 1.3 Параметры динамического рассеяния рентгеновских волн в слоистой структуре………………………………………………........ 1.4 Численные расчёты……………………………… ………..………… 1.5 Угловая плотность когерентного рентгеновского излучения в мягком рентгеновском диапазоне……………………………………. Основные результаты Главы 1 …………………………………… …. Глава 2. Когерентное рентгеновское излучение вдоль скорости релятивистского электрона в искусственной периодической структуре……. 2.1 Амплитуда излучения…………………………………….………….. 2.2 Спектрально-угловая плотность излучения……………………….. 2.3 Сравнение спектрально-угловых распределений в кристалле и в искусственной периодической структуре……………………………… Основные результаты Главы 2…………………………………………. Глава 3. Исследование спектрально-угловых характеристик ДПИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре …… 3.1 Проявление эффекта Бормана в ДПИ …………………………... 3.2 Исследование спектрально угловых характеристик ДПИ……… Основные результаты Главы 3………………………………................. Заключение………………………………………………………………………. Список литературы…………………………………………………………........ Введение В настоящее время ученые стали все больше интересоваться исследованиями связанными с прохождением и излучением релятивистских электронов в структурированных средах, так как источники рентгеновского излучения на основе данного механизма излучения очень востребованы для фундаментальных и прикладных исследований в медицине, биологии, микроэлектронике, физике твердого тела и т.д. Отличительной особенностью от источников, основанных на других механизмах излучения, является компактность, монохроматичность, регулируемая частота излучаемых фотонов.





Необходимо отметить, что разрабатываемые в настоящее время компактные рентгеновские источники, основанные на переходном излучении релятивистских электронов в аморфных средах [1-2], параметрическом рентгеновском излучении релятивистских электронов в кристаллах [3-4], а также на излучении при каналировании электронов в кристаллах [5] рассматривались как главные кандидаты для прикладных целей [6]. Однако расчеты и экспериментальные данные показали, что все эти источники не эффективны из-за малой интенсивности пучков излучаемых рентгеновских фотонов, даже при высоком электроном токе. Таким образом, поиски эффективных механизмов рентгеновского излучения, генерируемого релятивистскими электронами, позволяющих увеличение интенсивности рентгеновского излучения, остаются актуальными.

В связи с этим очень актуально изучение когерентного рентгеновского излучения релятивистских заряженных частиц в искусственных периодических структурах для создания перспективного монохроматического рентгеновского источника, обладающего уникальными свойствами.

Традиционно излучение релятивистской частицы в периодической слоистой среде рассматривалось как резонансное переходное излучение (РПИ) [7]. Переходное излучение Гинзбурга - Франка было открыто в году, а в 1959 году выражения описывающее интенсивность переходного излучения стали исследовать в рентгеновской области частот фотонов. Так как интенсивность переходного излучения при пересечении одной пластины мала, то для ее увеличения было предложено использовать среды, состоящие из многих пластин [8] и искусственные периодические среды [9].

Дальнейшие первые экспериментальные и теоретические исследования РПИ представлены в работах [10-16]. При этом экспериментальные работы [14в которых с большой точностью были измерены спектры РПИ, полностью потвердели теоретические расчеты.

Далее начиная с 1985 года интерес к РПИ усилился, благодаря возможности его использования для нового источника перестраиваемого когерентного излучения в кэвной области частот фотонов. Первые эксперименты в этом направлении были выполнены группой физиков из Стэндфордского университета и Леверморской национальной лаборатории им. Э.О. Лоуренса [17-18]. Полученные в этих работах экспериментальные данные для углового распределения и интенсивности РПИ в периодической слоистой среде согласуются с теоретическими результатами выше приведенных работ, при этом авторы утверждают, что источник излучения, основанный на этом механизме излучения весьма перспективен, так как получаемый пучок фотонов монохроматичный, легко перестраиваемый по частоте, интенсивный и поляризованный.

Существенный вклад в исследование рентгеновского переходного излучения был сделан группой физиков из Японии [19-21]. В работе [20] впервые были использованы периодические среды с толщинами пластинок в несколько сотен нанометров, а излученные фотоны на первой гармонике имели частоту 2-4 кэВ, при этом авторы утверждали, что достигнутая ими интенсивность превышала интенсивность синхротронного излучения существующих ускорителей. Теоретическое описание РПИ в таких средах представлено в работе [22]. В работе [23] вместе c резонансным переходным излучением уже рассматривалось параметрическое рентгеновское излучение (ПРИ). Необходимо отметить, что для описания процесса излучения релятивистского электрона в периодической слоистой структуре использовались различные методы [24-30], однако впервые в работе [31] рассматривалось в динамическом приближении, как рассеяние псевдофотонов кулоновского поля релятивистского электрона на аморфных слоях, релятивистским электроном в кристаллической среде [32-35], при этом суммарное когерентное рентгеновское излучение в периодической слоистой структуре впервые рассматривалось как параметрическое рентгеновское излучение (ПРИ) и дифрагированное переходное излучение (ДПИ).





Динамическая теория излучения релятивистских электронов в периодических слоистых средах [31] хорошо описывает экспериментальные данные представленные в работе [36], при этом слои структуры уже имели толщины около нанометра, а фотоны генерировались с частотой 15 кэВ. Подробное описание совпадения теории [31] и эксперимента [36] представлено в работе [37].

Необходимо отметить, что во всех цитируемых работах процесс излучения в периодической слоистой среде рассматривался только в геометрии рассеяния Брэгга и в случае симметричного отражения, когда угол между поверхностью и отражающими плоскостями равен нулю. В этой геометрии рассеяния, излученные фотоны выходят через переднюю границу мишени.

когерентного рентгеновского излучения релятивистского электрона в искусственной периодической слоистой структуре в геометрии рассеяния Лауэ в общем случае асимметричного отражения поля частицы относительно поверхности мишени, когда отражающие слои находятся под определенным углом к поверхности мишени. В этой геометрии рассеяния, излученные фотоны выходят через заднюю границу мишени. Особенностями настоящей диссертационной работы являются:

-рассмотрение когерентного рентгеновского излучения релятивистского электрона в искусственной периодической структуре в геометрии рассеяние Лауэ;

-учет влияния угла между дифрагирующими слоями и поверхностью мишени, то есть асимметрии отражения поля заряженной частицы относительно поверхности мишени, на процесс формирования и распространения излучения;

-динамический подход в описании процесса излучения, когда падающая и дифрагированные волны рассматриваются равноправно;

ЦЕЛЬЮ РАБОТЫ является построение теории когерентного рентгеновского излучения релятивистского электрона пересекающего искусственную периодическую структуру в геометрии рассеяния Лауэ.

НАУЧНАЯ НОВИЗНА РАБОТЫ состоит в том, что в ней:

- Впервые построена динамическая теория процесса когерентного рентгеновского излучения в направлении рассеяния Брэгга и вдоль скорости релятивистского электрона, пересекающего искусственную периодическую структуру в геометрии рассеяния Лауэ. В рамках развитой теории впервые получены выражения, описывающие спектрально-угловые характеристики параметрического рентгеновского излучения, параметрического рентгеновского излучения вдоль скорости релятивистского электрона (ПРИВ), переходного излучения и дифрагированного переходного излучения релятивистского электрона, пересекающего искусственную периодическую структуру в общем случае асимметричного отражения относительно поверхности мишени кулоновского поля электрона.

искусственной периодической структуре может существенно превышать выход излучения в кристалле в аналогичных условиях. Показано, что спектрально угловые характеристики излучения зависят от асимметрии отражения поля электрона относительно поверхности мишени, что дает дополнительную возможность увеличение выхода фотонов излучения за счет изменения асимметрии отражения.

- Впервые предсказан и теоретически исследован эффект аномально низкого фотопоглощения (эффекта Бормана) в дифрагированном переходном излучении релятивистского электрона пересекающего искусственную периодическую структуру в геометрии рассеяния Лауэ.

ПРАКТИЧЕСКАЯ ЗНАЧИМОСТЬ РАБОТЫ определяется:

- Возможностью выяснения роли динамических эффектов в когерентном рентгеновском излучении релятивистских электронов в искусственной экспериментальных исследований в данной области физики;

- Возможностью использование построенной теории для постановки новых экспериментов в области физики когерентного излучения, расчета оптимальных условий эксперимента и интерпретации данных измерений;

- Возможностью использования результатов работы при создании новых квазимонохроматических перестраиваемых по энергии источников рентгеновского излучения на основе взаимодействия пучков релятивистских электронов с периодическими средами.

ПОЛОЖЕНИЯ, ВЫНОСИМЫЕ НА ЗАЩИТУ:

1. Предсказание и результаты теоретического исследования эффекта увеличения угловой плотности ПРИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре по сравнению с угловой плотностью ПРИ в монокристаллической среде в аналогичных условиях.

Этот эффект обусловлен увеличением ширины спектра излучения в искусственной периодической структуре, связанным с уменьшением (по сравнению с кристаллом) числа неоднородностей, которые электрон пересекает в мишени. Показана возможность увеличения угловой плотности ПРИ в искусственной периодической структуре за счет изменения асимметрии отражения.

2. Предсказание и результаты теоретического исследования эффекта увеличения угловой плотности параметрического рентгеновского излучения вдоль скорости релятивистского электрона в искусственной периодической структуре (ПРИВ) в геометрии рассеяния Лауэ по сравнению с монокристаллической средой в аналогичных условиях.

Спектральный пик параметрического рентгеновского излучения в направлении «вперед» оказывается во много раз шире, чем аналогичный пик спектра излучения в монокристалле, что может облегчить его экспериментальное обнаружение и исследование.

3. Предсказание и результаты теоретического исследования эффекта дифрагированном переходном излучении (ДПИ) релятивистского электрона в искусственной периодической среде в геометрии рассеяния Лауэ. На основе полученного выражения для спектрально-угловой плотности дифрагированного переходного излучения показано, что одна из двух возбуждаемых в искусственной периодической структуре волн ДПИ поглощается аномально сильно, а другая аномально слабо.

4. Предсказание и результаты теоретического исследования эффекта увеличения угловой плотности ДПИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре по сравнению с угловой плотностью ДПИ в монокристалле в аналогичных условиях. Этот эффект связан с увеличением ширины спектра ДПИ излучения в искусственной периодической структуре.

АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ

Результаты настоящей диссертации апробированы на 41, 43, международных конференциях по физике взаимодействия быстрых заряженных частиц с кристаллами, Москва, МГУ, 2011, 2013, 2014 гг.; на 9 и 10 конференциях по физике высоких энергий, ядерной физике и ускорителям, Харьков, ННЦ ХФТИ, 2011, 2012 гг.; на 9 международной конференции «Radiation from Relativistic Electrons in Periodic Structures», Egham, United Kingdom, 2011 и опубликованы в работах [45-59].

ЛИЧНЫЙ ВКЛАД АВТОРА заключается в получении всех численных результатов работы, в выполнении большой части аналитических расчетов по всей теме диссертации, участии в постановке рассмотренных задач, интерпретации результатов и в написании текстов публикаций. Автором сформулированы основные результаты диссертационной работы и написан текст диссертации.

Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и списка цитируемой литературы. Объем диссертации составляет 84 печатных листов, включая список литературы из 52 наименований, содержит 26 рисунков.

Первая глава настоящей диссертационной работы посвящена исследованию когерентного рентгеновского излучения в направлении рассеяния Брэгга релятивистского электрона пересекающего искусственную периодическую структуру в геометрии рассеяния Лауэ. В первом параграфе главы на основе двухволнового приближения динамической теории дифракции получено выражение для амплитуды излучения, при этом приводится подробный аналитический вывод. Важной особенностью дальнейшего рассмотрения процесса излучения является явное разделение полной амплитуды излучения на амплитуду параметрического рентгеновского излучения (ПРИ) и дифрагированного переходного излучения (ДПИ), которое образовалось на входной поверхности мишени и дифрагировало в направлении брегговского рассеяния слоями мишени, которые ответственны за формирование ПРИ.

При выводе формулы для амплитуд процессов излучения использовались обычные граничные условия для электромагнитных полей на входной и выходной поверхностях мишени. В следующем параграфе получены выражения для спектрально-углового распределения ПРИ, ДПИ и слагаемого, описывающего интерференцию этих механизмов излучения в случае толстого поглощающего кристалла. Отличительной особенностью данных формул является то, что они содержат параметр асимметрии, дифрагирующих атомных плоскостей кристалла. В следующем параграфе рассматриваются и анализируются параметры динамического рассеяния волн в искусственной периодической слоистой структуре входящие в выражения для спектрально-угловых плотностей излучений. Это параметр ответственный за деструктивную и конструктивную интерференцию волн от различных слоев структуры, параметр ответственный за поглощения волн в среде и параметр ответственный за проявления эффекта Бормана в излучении. Показано условие проявления эффекта Бормана в ПРИ. В следующем параграфе, используя полученные в настоящей диссертационной работе выражения для спектрально-угловой плотности рентгеновского излучения релятивистской заряженной частицы в искусственной периодической структуре, проведены численные расчеты. Для сравнения в аналогичных условиях выходов излучения релятивистской частицы в кристалле и в искусственной периодической структуре построены кривые угловых плотностей параметрического рентгеновского излучения в периодической структуре, состоящей из аморфных слоев бериллия Be и W.

Показано, что выход излучения в искусственной периодической структуре существенно превышает выход излучения в кристалле в аналогичных условиях, что связано увеличением ширины спектра излучения в многослойной периодической структуре, обусловленным уменьшением числа неоднородностей, которые электрон пересекает в мишени. Показана возможность увеличения выхода фотонов излучения за счет изменения асимметрии отражения. Далее проведены численные расчеты угловой плотности когерентного излучения в мягком рентгеновском диапазоне.

многослойной среды для генерации рентгеновского излучения с энергией порядка 250 eV, которое, является высоко востребованным в современной медицинской рентгеновской диагностике.

исследованию когерентного рентгеновского излучения в искусственной периодической структуре вблизи направления скорости релятивистского электрона в геометрии рассеяния Лауэ. В первом параграфе на основе двухволнового приближения динамической теории дифракции получено выражения для амплитуды когерентного излучения релятивистского параметрического рентгеновского излучения вдоль скорости релятивистского впоследствии позволило получить выражения описывающее интерференцию этих механизмов. В следующем параграфе на основании выражения для амплитуды излучения получено выражение для спектрально-угловой плотности ПРИВ, ПИ в искусственной периодической структуре и слагаемого описывающего их интерференцию. В полученных выражениях относительно поверхности мишени. В следующем параграфе сравниваются спектрально - угловые распределения в кристалле и в искусственной параметрического рентгеновского излучения в направлении вперед оказывается во много раз шире, чем аналогичный пик спектра излучения в монокристалле, что может облегчить его экспериментальное обнаружение и исследование. Показано, что угловая плотность ПРИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре должна быть во много раз выше, чем в монокристалле в подобных условиях.

спектрально угловых характеристик дифрагированного переходного излучения релятивистского электронов в искусственной периодической структуре в геометрии рассеяния Лауэ. В первом параграфе рассматривается возможность проявления динамического эффекта Бормана в ДПИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре.

Получено выражение, описывающее спектрально-угловые характеристики дифрагированного переходного излучения в искусственной периодической структуре в общем случае асимметричного отражения поля относительно поверхности мишени, в этом выражении спектральная часть представлена в виде суммы двух ветвей возбуждаемых в периодической среде волн и их интерференции. Показана возможность проявления динамического эффекта аномально низкого фотопоглощения (эффекта Бормана) в дифрагированном переходном излучении релятивистского электрона пересекающего искусственную периодическую среду в геометрии рассеяния Лауэ. Анализ показал, что одна возбужденная в периодической среде волна ДПИ поглощается аномально сильно, а другая аномально слабо. В следующем параграфе исследуются спектрально-угловые характеристик ДПИ. Показано, что угловая плотность ДПИ из слоистой мишени более чем на три порядка превышает угловую плотность в монокристаллическом радиаторе в аналогичных условиях. Выявлено, что ДПИ в искусственной периодической структуре более монохроматично, чем параметрическое рентгеновское излучение. Показано, что выход ДПИ в искусственной периодической структуре в максимуме угловой плотности растет до некоторой оптимальной толщины пластинки, затем падает из-за фотопоглощения в мишени, то есть существует оптимальная толщина излучающей мишени.

Когерентное рентгеновское излучение релятивистского электрона в Традиционно излучение релятивистской частицы в периодически слоистой структуре рассматривалось в геометрии рассеяния Брэгга, когда симметричном случае. Излучение от периодической слоистой структуры ранее рассматривалось как резонансное переходное излучение [7].

Динамический подход к описанию излучения в данной среде был представлен в работе [31], где излучение от многослойной периодической структуры представлено в виде суммы дифрагированного переходного излучения (ДПИ) и параметрического рентгеновского излучения (ПРИ) в частном случае симметричного отражения поля относительно поверхности мишени, в геометрии рассеяния Брэгга, когда дифрагирующие плоскости расположены параллельно поверхности мишени. В цитируемой работе излучения рассматривалось по аналогии с процессом когерентного излучения релятивистского электрона в кристаллической среде.

В настоящей работе развита динамическая теория когерентного излучения в искусственной периодической структуре в геометрии рассеяния относительно поверхности мишени, когда отражающая структура расположена под произвольным углом к поверхности мишени. Важной особенностью работы является, то что в данной геометрии рассеяния излученные фотоны выходят с задней границы мишени, в отличие от традиционного симметричного случая геометрии рассеяния Брэгга. В настоящей диссертационной работе на основе двух волнового приближения динамической теории дифракции получены выражения для спектральноугловой плотности излучения релятивистского электрона пересекающего искусственную многослойную периодическую структуру. Ранее была показана возможность изменения выхода фотонов когерентного излучения в кристалле за счет проявления динамических эффектов в излучении, в частности за счет асимметрии отражения поля относительно поверхности мишени [38-40], этот факт был подтвержден экспериментально [41]. В настоящей главе показано, что динамические эффекты также могут проявится в излучении релятивистского электрона в периодической слоистой среде. Показано, что в практически аналогичных условиях выход фотонов из кристаллической среды. Полученные результаты можно использовать для создания альтернативного квазимонохроматического рентгеновского источника с меняющейся частотой.

Рассмотрим релятивистский электрон пересекающий со скоростью восприимчивости a и b.

Уравнение для Фурье-образа электромагнитного поля имеет следующий вид Будем использовать двухволновое приближение динамической теории релятивистского электрона можно считать поперечным, то напряженности падающей E 0 (k, ) и дифрагированной E g (k, ) электромагнитных волн, определяются двумя амплитудами с разными значениями поперечной поляризации Рис. 1.1 Геометрия процесса излучения и система обозначений используемых величин; и - углы излучения, B - угол Брэгга (угол между скоростью электрона V и отражающими слоями мишени), - угол между поверхностью мишени и отражающими слоями, k и k g - волновые вектора подающего и дифрагированного фотона.

где вектора e (1) и e ( 2) перпендикулярны вектору k, а векторы e11) и e12) перпендикулярны вектору k g k g. Векторы e ( 2), e12) лежат в плоскости векторов k и k g ( -поляризация), а вектора e (1) и e11) перпендикулярны ей ( -поляризация). Вектор g аналогичен вектору обратной решетке в n 0,1,2,...

Система уравнений для Фурье-образа электромагнитного поля в следующий вид [43]:

восприимчивости периодической структуры по векторам g :

Величины С (s ) и P (s ) в системе (1.3) определены следующим образом перпендикулярная скорости частицы V ( / V, где 1 – угол между векторами k и V ), B - угол Брэгга, – азимутальный угол излучение, вектором который перпендикулярный отражающим слоям. Длину вектора g также можно выразить через угол Брэгга и частоту Брэгга B :

вектором дифрагированной волны k g обозначен. Система уравнений (1.3) при параметре s 1 описывает поля - поляризованные, а при s 2 поляризованные.

Величины 0 и g имеют следующий вид:

Из (1.6) следуют следующие используемые далее соотношения Решая следующее из системы (1.3) дисперсионное уравнения стандартными методами динамической теории [42], найдем k и k g между волновым вектором подающей волны k и вектором нормали к поверхности пластинки n, g -угол между волновым вектором k g и вектором n (см. рис.1). Динамические добавки 0 и g для рентгеновских волн связаны соотношением:

Необходимо напомнить, что в кинематическом приближении g 0 0.

Так как динамические добавки малы 0, g, то можно показать, что (см. рис.1.1), и поэтому в дальнейшем угол будем обозначать Решение системы уравнений (1.3) для дифрагированного поля в периодической структуре представим в виде:

частицы, Eg ) Для поля в вакууме перед периодической структурой решение системы (1.3) имеет вид:

В вакууме дифрагированное поле позади периодической структуры имеет вид:

где E gs ) Rad - поле когерентного излучения вблизи направления Брэгга.

Из второго уравнения системы (1.3) следует выражение, связывающее дифрагированное и падающее поля в среде:

граничными условиями на входной и выходной поверхностях мишени:

Получим выражение для поля излучения:

Слагаемые в квадратных скобках выражений (1.16) соответствуют двум различным ветвям возбуждаемых рентгеновских волн в искусственной периодической структуре.

Для дальнейшего анализа излучения, динамические добавки (1.10) представим в следующем виде:

(g, 2) где Так как в области рентгеновских частот выполняется неравенство частоты, поэтому для дальнейшего анализа удобно рассматривать ( s ) () как спектральную переменную, характеризующую частоту. Важным параметром в выражении (1.17) является параметр, который представим в виде который определяет степень асимметрии отражения поля относительно поверхности мишени. Здесь B – угол между скоростью электрона и отражающими слоями. Заметим, что угол падения электрона на поверхность мишени B увеличивается, если параметр уменьшается и наоборот (см.

рис.1.2). Отметим, что в симметричном случае волновые векторы падающих и дифрагированных фотонов составляют с поверхностью пластинки равные углы (см. рис.1.2), а в случае асимметричного отражения неравные. При этом в симметричном случае 1 и / 2, а в асимметричном 1 и / 2.

Выделим из общей амплитуды когерентного излучения (1.16) амплитуды двух различных механизмов излучения, записав их в виде двух слагаемых:

Рис. 1.2 Асимметричные ( 1, 1 ) отражения излучения от искусственной периодической структуры. Случай 1 соответствует аналогичного параметрическому рентгеновскому излучению в кристалле.

Выражение (1.20с) описывает амплитуду поля излучения аналогичного дифрагированному переходному излучению в кристалле, которое возникает вследствие дифракции на периодически слоистой искусственной структуре переходного излучения, рождаемого на входной поверхности мишени.

Подставляя выражения (1.17) в (1.20b) и (1.20c), представим их в следующем виде где Параметр b (s ) можно представить в виде откуда видно, что параметр b (s ) равен половине пути электрона в пластинке, выраженной в длинах экстинкции Рефлекс ПРИ в направлении рассеяния Брэгга и ПРИ вдоль скорости излучающей частицы (ПРИВ) возникают, когда реальная часть волнового вектора псевдо фотона кулоновского поля релятивистского электрона совпадает с волновым вектором свободного фотона (1.9), то есть когда связанный фотон станет свободным:

Выход ПРИ формируется в основном только одной из ветвей, соответствующей второму слагаемому в (1.21a). Как нетрудно убедиться непосредственно, только в этом слагаемом обращается в нуль реальная часть знаменателя. Решение соответствующего уравнения определяет частоту в окрестности которой сосредоточен спектр фотонов ПРИ, излучаемых под фиксированным углом наблюдения.

Уравнение (1.27) следует из уравнения 1.2. Спектрально-угловая плотность излучения Подставляя (1.21a), (1.21b) и (1.20a) в хорошо известное [43] выражение для спектрально-угловой плотности рентгеновского излучения:

найдем выражения, описывающие вклады в спектрально-угловую плотность излучения механизмов ПРИ и ДПИ, а также слагаемого, являющегося результатом интерференции этих механизмов излучения:

Выражения (1.30-1.32) составляют главный результат данной главы.

Они получены в двухволновом приближении динамической теории дифракции с учетом поглощения излучения в искусственной периодической структуре и ориентации дифрагирующих слоев относительно поверхности пластинки.

описывающие угловые плотности излучений и их интерференции dN ( s ) Как уже отмечалось выше, традиционно отражения от многослойной искусственной периодической структуры рассматривают только в геометрии рассеяние Брэгга в симметричном случае, когда слои расположены параллельно поверхности мишени, хотя в кристаллической среде излучение по известным экспериментальным причинам исследуется в основном в геометрии рассеяния Лауэ. Полученные выражения позволяют исследовать зависимость характеристик излучений от толщин a и b разных аморфных сред с соответствующими диэлектрическими восприимчивостями a и b, а так же от параметра асимметрии (см. 1.19), для заданного угла Брэгга B определяющего угол между отражающими слоями и поверхностью мишени.

Параметр (см. 1.18), принимающий значения в промежутке 0 ( s ) 1, определяет степень отражения поля от периодической структуры, которая обуславливается характером интерференции волн отраженных от разных плоскостей: конструктивным ( ( s ) 1 ) или деструктивным ( ( s ) 0 ).

В случае g его можно представить в виде Параметру (s ) пропорциональна угловая плотность излучений (1.33-1.35) и в случае приближенного равенства действительных частей диэлектрических восприимчивостей аморфных сред, из которых состоит периодическая структура ( a ), это параметр, как и интенсивность излучения, оказывается малым. Из (1.36) так же следует, что в предельном случае, когда толщина любого из слоев стремится к нулю ( a 0 или b 0 ), параметр 0 и среда становится однородной, при этом естественно отражений нет, так как нет периодической структуры рентгеновских волн периодической средой и равен отношению длины Labs рентгеновских волн в искусственной периодической структуре. Необходимо отметить, что на глубине, равной длине экстинкции, энергия первичной волны полностью перекачивается во вторичную волну, распространяющуюся в брэгговском направлении.

проявления эффекта аномального низкого фотопоглощения (эффекта Бормана) в прохождении рентгеновских фотонов через искусственную многослойную периодическую структуру, хорошо известного в физике рассеяния рентгеновских лучей в кристалле [44]. Проявление эффекта Бормана в кристалле для когерентного рентгеновского излучения для различной асимметрии отражения было исследовано в работе [39].

кристаллической, так и для искусственной периодической структуры, является ( s ) 1. При этом из выражения (1) в (1.30б) следует уменьшение величины (1) при увеличении параметра (s ), а вместе с тем уменьшение затухания ПРИ (см. 1.30б), так как уменьшается характеризующее поглощение произведение ( s ) (1). Отсюда видно, что эффект Бормана при определенных условиях может проявиться и в рентгеновском когерентном излучении релятивистской частицы на искусственных многослойных периодических структурах.

На основе полученных выше выражений (1.30а), (1.31а), (1.32а), (1.33 – 1.35) для когерентного рентгеновского излучения релятивистской заряженной частицы в искусственной периодической структуре проведены численные расчеты спектрально-углового распределения излучения при различных значениях параметров диафрагирующей структуры (материал и толщина слоев мишени), степени асимметрии отражения излучения и энергии излучающей частицы.

релятивистской частицы в кристалле и в искусственной периодической структуре построены кривые угловой плотности параметрического рентгеновского излучения в кристаллической мишени вольфрама W (см.

рис.1.3) и ПРИ в искусственной периодической структуре, состоящей из аморфных слоев бериллия Be и W (см. рис.1.4). Кривые построены по формуле (1.33) при этом частота Брэгга выбрана достаточно большая B 8 кеV, важно отметить, что путь электрона в мишени Le 56 m и параметр асимметрии 3 выбраны одинаковыми для обоих случаев. Из рис. 1.3 и рис. 1.4 следует, что угловая плотность ПРИ из искусственной периодической структуры многократно превышает угловую плотность ПРИ из кристалла. При этом вычисленное соотношение полных выходов фотонов ширина спектра для многослойной периодической структуры (см. рис. 1.6) оказывается гораздо больше ширины спектра для кристалла (см. рис. 1.5), поскольку в первом случае электрон пересекает меньшее число неоднородностей. Кривые, описывающие спектр ПРИ, представленные на рис 1.5. и рис. 1.6, построены по формуле (1.30б).

Выход излучаемых фотонов может быть увеличен также путем изменения асимметрии отражения поля относительно поверхности мишени в сторону увеличения параметра (см. рис. 1.7). При этом увеличение угловой плотности ПРИ в многослойной среде, происходит за счет увеличения ширины пика в спектре ПРИ, связанного с изменением ширины резонанса (1.27), происходящего при изменении асимметрии отражения.

Рис. 1.3 Угловая плотность ПРИ (PXR) релятивистского электрона пересекающего кристаллическую пластинку (W).

Рис. 1.4 Угловая плотность ПРИ (PXR) релятивистского электрона пересекающего искусственную периодически слоистую структуру (Be-W) в Рис. 1.5 Спектр ПРИ (PXR) в кристаллической среде (W).

Рис. 1.6 Спектр ПРИ (PXR) в искусственной периодической слоистой Рис. 1.7 То же, что на рис.1.4., но для другого параметра асимметрии.

1.5 Угловая плотность когерентного рентгеновского излучения На рис. 1.8-1.10 приведены кривые распределения угловой плотности излучения в мягкой рентгеновской области частот B 250 еV, когда релятивистский электрон пересекает искусственную периодическую структуру, состоящую из слоев бериллия (Be) молибдена (Mo). Рис. 1. демонстрирует значительный (недостижимый при использовании кристаллического радиатора) выход рентгеновского излучения с энергией 250 eV, которое, в частности, является высоко востребованным в современной медицинской рентгеновской диагностике. Толщина многослойной структуры (43 мкм), излучение из которой демонстрирует рис.

1.8, является достаточно большой, чтобы обеспечить полное поглощение переходного излучения, рождаемого на передней поверхности структуры. На рис. 1.9 кривые для угловых плотностей ДПИ и ПРИ построены для тех же условий, что и рис. 1.8, но для мишени малой толщины (4.3 мкм), в которой ДПИ практически не поглощается. На рис. 1.8 и рис. 1.9 кривая распределения угловой плотности ПРИ имеет практически одну и ту же амплитуду, что связано с насыщением амплитуды излучения из толстой мишени. Из рис. 1.9 видно, что дополнительный вклад в выход фотонов дифрагированного переходного излучения в этом случае становится значительным, при этом ДПИ оказывается сконцентрированным в области малых углов наблюдения. При увеличении энергии падающего на многослойную мишень электрона спектрально угловая плотность ДПИ существенно возрастает, что следует из сравнения кривых на рис. 1.9 и рис.1.10.

Рис. 1.8 Угловая плотность ПРИ релятивистского электрона пересекающего искусственную периодически слоистую структуру (Be-Mo).

Рис. 1.9 Угловые плотности ДПИ (DTR) и ПРИ (PXR). Параметры те же, что Рис. 1.10 Угловая плотность ДПИ (DTR). То же, что на рис. 1.9, но при большей энергии релятивистского электрона.

- Построена теория когерентного рентгеновского излучения релятивистского электрона, пересекающего искусственную периодически слоистую структуру в геометрии рассеяние Лауэ. Когерентное излучение представлено как суммарное параметрическое рентгеновское излучение и дифрагированное переходное излучение.

-Получены выражения, описывающие спектрально-угловые характеристики ПРИ, ДПИ и их интерференции в геометрии рассеяния Лауэ. Важной особенностью полученных выражений является то, что они содержат параметр асимметрии зависящий от угла между поверхностью мишени и отражающими слоями искусственной периодической структуры.

- Показано, что выход излучения в искусственной периодической структуре существенно превышает выход излучения в кристалле в аналогичных условиях, что связано с увеличением ширины спектра излучения в многослойной периодической структуре, обусловленным уменьшением числа неоднородностей, которые электрон пересекает в мишени.

-Показана возможность увеличения выхода фотонов излучения за счет изменения асимметрии отражения.

-Показана высокая эффективность использования искусственной многослойной среды для генерации рентгеновского излучения с энергией порядка 250 eV, которое, является высоко востребованным в современной медицинской рентгеновской диагностике.

Полученные результаты могут быть использованы при создании альтернативного квазимонохроматического интенсивного рентгеновского источника плавно перестраиваемого по частоте.

Когерентное рентгеновское излучение вдоль скорости релятивистского электрона в искусственной периодической структуре пересекающего искусственную периодическую структуру в геометрии рассеяния Лауэ для произвольной асимметрии отражения поля электрона расположена под произвольным углом к поверхности мишени. На основе двухволнового приближения динамической теории дифракции получены выражения для спектрально-угловой плотности излучения. Сравнивается спектрально-угловые плотности ПРИВ в искусственной периодической структуре и монокристалле в аналогичных условиях.

Как и в первой главе будем рассматривать релятивистский электрон, пересекающий со скоростью V искусственную периодическую структуру (рис.1.1), будем использовать обозначения и методику моделирования как в главе 1.

Для поля в вакууме перед периодической структурой решение системы уравнений (1.3) имеет вид:

Выражение для поля в вакууме позади мишени запишем в виде где E0s ) Rad - амплитуда поля когерентного излучения вдоль скорости электрона.

Воспользовавшись обычными граничными условиями на входной и выходной поверхности мишени:

получим выражение для амплитуды поля излучения характеристики излучения.

Прежде чем приступить к анализу спектрально-угловых характеристик, необходимо отметить, что три механизма излучения вносят вклад в полный выход излучения: тормозное излучение, переходное излучение и ПРИВ.

Амплитуда E Rad содержит вклады излучений аналогичных параметрическому рентгеновскому излучению вдоль скорости релятивистского электрона в кристалле (ПРИВ) и переходному излучению (ПИ). Так как существование фона ПИ является главной помехой для наблюдения и экспериментального исследования ПРИВ, представим амплитуду E Rad в виде суммы амплитуд ПРИВ и ПИ. Такое представление позволяет оценить вклады указанных механизмов излучения и интерференцию между ними.

Итак, представим выражение для поля излучения (2.4) в виде:

представляют две ветви решения, соответствующие двум рентгеновским волнам, возбуждаемых в периодической структуре.

Для дальнейшего анализа излучения, динамические добавки (1.11) представим в следующем виде:

где обозначения и параметры имеют вид (1.18).

соответствующих двум ветвям решения дисперсионного уравнения (1.8) зависят не только от частоты фотона и параметров мишени, а так же от параметра. Таким образом, дисперсия свободного фотона в периодической структуре зависит от асимметрии Дисперсия псевдо фотона кулоновского поля определяется формулой Для возникновения рефлекса ПРИВ необходимо выполнение хотя бы одного из следующих равенств:

то есть реальная часть знаменателя хотя бы одного из слагаемых в квадратных скобках выражения (2.5б) должна быть равна нулю.

Используя (2.6) и обозначения в главе 1, представим выражения для амплитуды параметрического рентгеновского излучения вдоль скорости электрона и переходного излучения (2.5б) и (2.5в) в виде где Параметр b (s ) можно представить в виде откуда видно, что он равен половине пути электрона в пластинке, выраженной в длинах экстинкции Выход ПРИВ формируется в основном только одной из ветвей, точнее первой (2.6), соответствующей второму слагаемому в (2.10a). Как нетрудно убедиться непосредственно, только в этом слагаемом обращается в нуль реальная часть знаменателя. Решение соответствующего уравнения определяет частоту, в окрестности которой сосредоточен спектр фотонов ПРИВ, излучаемых под фиксированным углом наблюдения.

Подставляя (2.5a), (2.10а) и (2.10б) в хорошо известное выражение для спектрально-угловой плотности рентгеновского излучения (1.29) найдем излучения механизмов ПРИВ и ПИ, а также слагаемого, являющегося результатом интерференции этих механизмов излучения:

Выражения (2.15-2.17) составляют главный результат данной главы.

Они описывают спектрально-угловые характеристики параметрического рентгеновского излучения вдоль скорости релятивистского электрона в искусственной периодической структуре в геометрии рассеяния Лауэ, получены в двухволновом приближении динамической теории дифракции с учетом поглощения излучения в среде и ориентации дифрагирующих слоев относительно поверхности пластинки.

2.3. Сравнение спектрально-угловых распределений в кристалле и в Для упрощения формул и наглядности результата рассмотрим случай, когда слои имеют одинаковую толщину, то есть T 2a 2b. Для случая поляризованных волн формула (2.15), описывающая спектрально угловую плотность ПРИВ принимает следующий вид:

поляризованных волн здесь соответствующие обозначения (2.38) будут иметь вид По формулам (2.20 б) и (2.18 б) построены кривые угловой плотности ПРИВ ( B 8 кеV ) в кристаллической мишени вольфрама W (см. рис.2.1) и ПРИВ в многослойной периодической структуре, состоящей из аморфных слоев бериллия Be и W (рис.2.2). Путь электрона в мишени Le 56 m, параметр асимметрии 3 и угол наблюдения 5 мрад выбраны одинаковыми для обоих случаев. Из рис. 2.1 и рис. 2.2 следует, что амплитуда спектра в кристалле существенно выше, чем в искусственной периодической структуре оказывается гораздо больше ширины спектра в кристалле, поскольку в этом случае электрон пересекает меньшее число неоднородностей. В этой связи экспериментальное исследование пика ПРИВ в искусственной периодической структуре становится интересным и менее сложным, чем в кристаллической среде.

Рис. 2.1 Спектр ПРИВ релятивистского электрона в кристаллической среде Рис. 2.2 Спектр ПРИВ релятивистского электрона в искусственной периодической слоистой структуре (Be-W) в аналогичных условиях рис.2.1.

Рассмотрим соотношения угловых плотностей для этих двух различных периодической структуре и кристаллической среде принимают следующий вид:

Из рис. 2.5 и рис. 2.6, кривые на которых построены по формулам (2.22) и (2.23), следует, что угловая плотность ПРИВ из искусственной периодической структуре многократно превышает угловую плотность ПРИВ из кристалла, при этом и выход фотонов также будет выше.

Так как существование фона переходного излучения является главной помехой для наблюдения ПРИВ, то рассмотрим ПРИВ на фоне ПИ. Для этого спектрально угловую плотность ПИ в искусственной периодической структуре для - поляризованных волн запишем в виде На рис. 2.5 построенные кривые по формулам (2.18) и (2.24) с учетом (2.16 б) демонстрируют пик ПРИВ на фоне ПИ излучения. При увеличении же угла наблюдения (см. рис.2.8) соотношение сигнал фон увеличивается.

Рис. 2.3 Угловая плотность ПРИВ релятивистского электрона, пересекающего искусственную периодически слоистую структуру (Be-W) Рис. 2.4 Угловая плотность ПРИВ релятивистского электрона, пересекающего кристаллическую пластинку (W) в аналогичных условиях Рис. 2.5 Пик ПРИВ от искусственной периодической структуры на фоне переходного излучения, при условиях рис.2.2.

Рис. 2.6 Тоже что на рис.2.5, но при большем угле наблюдения.

- Развита динамическая теория когерентного рентгеновского излучения вдоль скорости релятивистской частицы в искусственной периодической структуре для геометрии рассеяния Лауэ в общем случае асимметричного отражения поля частицы относительно поверхности мишени. Когерентное излучение представлено как суммарное параметрическое рентгеновское излучение вперед и переходное излучение.

-Получены выражения, описывающие спектрально-угловые характеристики ПРИВ, ПИ и их интерференции в геометрии рассеяния Лауэ. Важной особенностью полученных выражений является то, что они содержат параметр асимметрии зависящий от угла между поверхностью мишени и отражающими слоями мишени.

- Показано, что спектральный пик параметрического рентгеновского излучения в направлении вперед оказывается во много раз шире, чем аналогичный пик спектра излучения в монокристалле, что может облегчить его экспериментальное обнаружение и исследование.

-Показано, что угловая плотность ПРИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре должна быть во много раз выше, чем в монокристалле в подобных условиях.

Исследование спектрально-угловых характеристик ДПИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре В первой главе настоящей диссертационной работы получены выражение искусственной периодической структуре. Запишем это выражение в следующем удобном для анализ виде Рассматривая выражение описывающее спектр ДПИ (3.2), можно заметить, что члены в квадратных скобках описывают последовательно волны, принадлежащие первому и второму полям и их интерференции.

Запишем это выражение в более ясном виде где эффективные коэффициенты поглощения 1( s ) и 2( s ) для двух различных волн в периодической среде имеют следующий вид L f - путь фотона в мишени, 0 a b - средний линейный коэффициент поглощение рентгеновских волн в структурированной среде, L(ext) периодической среде. Необходимо отметить, что полученные эффективные рентгеновских волн ДПИ через периодическую среду. При рассеянии рентгеновских волн в поглощающей периодической среде возникает аномальное поглощение одного поля 2 0 и аномальное прохождение рентгеновских лучей другого поля пути фотона в пластинке ДПИ будет формироваться только за счет одного из полей в периодической структуре, а именно с эффективным коэффициентом поглощения 1.

Физика эффекта Бормана заключается в образовании падающей и рассеянной рентгеновскими волнами стоячей волны, пучности которой расположены в пространстве среды с меньшей электронной плотностью (первое слагаемое в формуле (3.3))). Для другой же волны эти пучности расположены в пространстве с наибольшей электронной плотностью (второе интерференции этих двух волн.

Параметр аномального эффекта Бормана в прохождении рентгеновских волн через периодическую структуру. Как и в случае свободных рентгеновских волн в кристалле, необходимым условием проявления данного эффекта в ПРИ является 1, в этом случае линейный коэффициент поглощения принимает минимальное значение, как это следует из (3.4).

Далее проведем анализ каждой из волн в отдельности и их интерференции.

Для этого выражение (3.3) запишем в следующем виде Для наглядности результата рассмотрим случай, когда слои имеют одинаковую толщину, то есть T 2a 2b. Будем рассматривать отражения соответствующие g На рис. 3.1 построены кривые по формулам (3.5-3.8), описывающим спектральную плотность ДПИ в случае тонкой мишени, то есть при малых значениях параметра b формируется за счет двух полей в периодической структуре, при этом существенно влияние их интерференции. Интерференционное слагаемое приводит к осцилляциям в спектральной плотности излучения. С переходом к большим толщинам резко возрастает аномальное малое поглощение одного из полей (рис.3.2-рис.3.3), в результате чего ослабляются и затем совсем исчезают побочные максимумы (рис.3.4), что определяется возросшим поглощением интерференционной части. Из рис. 3.4. следует увеличение монохроматичности ДПИ при увеличении толщины мишени. Необходимо отметить, что рис.3.3 и рис.3.4. построены для толстой мишени, когда путь предсказывает проявления эффекта Бормана в ДПИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре.

Рис. 3.1 Вклад двух возбуждаемых в среде рентгеновских волн в суммарный спектр ДПИ и их интерференция при малой толщине мишени, которую характеризует параметр b.

Рис.3. суммарный спектр ДПИ и их интерференция при большей толщине мишени, чем на рис. 3.1. Вторая волна R2( s ) поглощается сильнее первой R1( s ).

Рис.3.3 Проявление эффекта Бормана в ДПИ. Вклад двух возбуждаемых в среде рентгеновских волн в суммарный спектр ДПИ и их интерференция при большей толщине мишени, чем на рис. 3.2. Вторая волна R2( s ) поглотилось средой, а первая R1( s ) не поглотилось полностью за счет проявления эффекта Бормана.

Усиление монохроматизации ДПИ при увеличении толщины Рис. 3. мишени в условии проявления эффекта Бормана в ДПИ.

3.2. Исследование спектрально угловых характеристик ДПИ Для случая - поляризованных волн формулы (1.30а), (1.30б) и (3.1), (3.2) описывающие спектрально - угловые распределения ПРИ и ДПИ принимают следующий вид Угловые плотности механизмов ПРИ и ДПИ запишем в следующем виде:

Для сравнения угловых плотностей излучения в искусственной периодической и кристаллической средах в приближенных условиях, запишем выражения для угловой плотности ДПИ в кристалле для поляризованных волн здесь соответствующие обозначения имеют вид По формулам (3.13) и (13.12б) построены кривые угловой плотности ДПИ ( B 8 кеV ) в кристаллической мишени вольфрама W (см. рис. 3.5) и ДПИ в искусственной периодической структуре, состоящей из аморфных слоев бериллия Be и W (рис.3.6). Путь электрона и фотона ДПИ в мишени Le 50 m, L fot 16,6 m выбраны одинаковыми для обоих случаев. Из рис.

3.5 и рис. 3.6 следует, что угловая плотность ДПИ из искусственной периодической структуры более чем на три порядка превышает угловую представленные на рис.3.7, построенные по формуле (3.9), демонстрируют спектры ПРИ в искусственной периодической структуре для различных углов наблюдения. Из рис. 3.7 следует, что частота пика ПРИ резко зависит от угла наблюдения, что естественно приводит к слабой монохроматичности выхода ПРИ. Кривые, представленные на рис.3.8, построенные по формуле (3.10), демонстрируют спектры ДПИ при двух разных углах наблюдения. Из рис. 3.8 следует, что ДПИ более монохроматично, чем ПРИ, что является квазимонохроматического рентгеновского источника. Рассмотрим возможность оптимизации выхода ДПИ в зависимости от толщины мишени L. Для этого построим зависимость от толщины мишени угловой плотности ДПИ при фиксированном угле наблюдения (см. рис.3.9). Как и следовало ожидать, из рис.3.9 следует, что плотность ДПИ сначала растет с увеличением толщины, затем из-за поглощения волн средой падает. В представленной на этом рисунке зависимости, наблюдаются колебания, что отражает процесс перекачки энергии из падающей волны в отраженную и обратно, то есть проявление динамического эффекта. Толщина мишени, соответствующая первому максимуму на угловой плотности ДПИ, является оптимальной для мишени-радиатора. Построим угловую плотность ДПИ и ПРИ при оптимальной толщине мишени (рис.3.10). Из рис. 3.10 следует, что в этом случае угловая плотность ДПИ существенно превышает угловую плотность ПРИ и более чем в 10 раз превышает угловую плотность ДПИ для неоптимальной толщины, представленную на рис. 3.6.

Рис. 3.5 Угловая плотность ПРИ релятивистского электрона пересекающего Рис.3.6 Угловая плотность ПРИ релятивистского электрона пересекающего искусственную периодически слоистую структуру (Be-W) в аналогичных Рис.3.7 Спектры ПРИ в искусственной периодической слоистой структуре (Be-W) при разных углах наблюдения.

Рис. 3.8 Спектры ДПИ в искусственной периодической слоистой структуре Рис. 3.9 Толщинная зависимость выхода ДПИ Рис. 3.10 Угловые плотности ПРИ и ДПИ при оптимальном угле для ДПИ - Получено выражение, описывающее спектрально-угловые характеристики дифрагированного переходного излучения в искусственной периодической структуре в общем случае асимметричного отражения поля относительно поверхности мишени, в этом выражении спектральная часть представлена в виде суммы двух ветвей возбуждаемых в периодической среде волн и их интерференции.

- Показана возможность проявления динамического эффекта аномально низкого фотопоглощения (эффекта Бормана) в дифрагированном переходном излучении релятивистского электрона пересекающего искусственную периодическую среду в геометрии рассеяния Лауэ. Анализ показал, что одна возбужденная в периодической среде волна ДПИ поглощается аномально сильно, а другая аномально слабо.

-Показано, что угловая плотность ДПИ из слоистой мишени более чем на три порядка превышает угловую плотность в монокристаллическом радиаторе в аналогичных условиях. Выявлено, что ДПИ в искусственной периодической структуре является более монохроматичным, чем параметрическое рентгеновское излучение. В связи с этим механизм ДПИ в искусственной периодической структуре будет более перспективным с точки зрения создания нового интенсивного квазимонохроматического источника рентгеновского излучения с перестраиваемой частотой.

-Показано, что выход ДПИ в искусственной периодической структуре в максимуме угловой плотности растет до некоторой оптимальной толщины пластинки, затем падает из-за фотопоглощения в мишени, то есть существует оптимальная толщина мишени.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Итак, в работе получены следующие основные результаты.

1. Построена теория когерентного рентгеновского излучения релятивистского электрона, пересекающего искусственную периодически слоистую структуру в геометрии рассеяние Лауэ. Когерентное излучение представлено как суммарное параметрическое рентгеновское излучение и дифрагированное переходное излучение.

2. Получены выражения, описывающие спектрально-угловые характеристики ПРИ, ДПИ и их интерференции в геометрии рассеяния Лауэ. Важной особенностью полученных выражений является то, что они содержат параметр асимметрии, зависящий от угла между поверхностью мишени и отражающими слоями искусственной периодической структуры.

3. Показано, что выход излучения в искусственной периодической структуре существенно превышает выход излучения в кристалле в аналогичных условиях, что связано с увеличением ширины спектра излучения в многослойной периодической структуре, обусловленным уменьшением числа неоднородностей, которые электрон пересекает в мишени. Показана возможность увеличения выхода фотонов излучения за счет изменения асимметрии отражения. Показана высокая эффективность использование искусственной многослойной среды для генерации рентгеновского излучения с энергией порядка 250 eV, которое, является высоко востребованным в современной медицинской рентгеновской диагностике.

4. Построена динамическая теория когерентного рентгеновского излучения вдоль скорости релятивистской частицы в искусственной периодической структуре для геометрии рассеяния Лауэ в общем случае асимметричного отражения поля частицы относительно поверхности мишени. Когерентное излучение представлено как суммарное параметрическое рентгеновское излучение вперед и переходное излучение.

5. Получены выражения, описывающие спектрально-угловые характеристики ПРИВ, ПИ и их интерференции в геометрии рассеяния Лауэ. Важной особенностью полученных выражений является то, что они содержат параметр асимметрии, зависящий от угла между поверхностью мишени и отражающими слоями мишени.

6. Показано, что спектральный пик параметрического рентгеновского излучения в направлении вперед оказывается во много раз шире, чем аналогичный пик спектра излучения в монокристалле, что может облегчить его экспериментальное обнаружение и исследование. Показано, что угловая плотность ПРИ вперед релятивистского электрона в искусственной периодической структуре должна быть во много раз выше, чем в монокристалле в подобных условиях.

7. Получено выражение, описывающее спектрально-угловые характеристики дифрагированного переходного излучения в искусственной периодической структуре в общем случае асимметричного отражения поля относительно поверхности мишени, в этом выражении спектральная часть представлена в виде суммы двух ветвей возбуждаемых в периодической среде волн и их интерференции.

8. Показана возможность проявления динамического эффекта аномально низкого фотопоглощения (эффекта Бормана) в дифрагированном переходном излучении релятивистского электрона пересекающего искусственную периодическую среду в геометрии рассеяния Лауэ. Анализ показал, что одна возбужденная в периодической среде волна ДПИ поглощается аномально сильно, а другая аномально слабо.

9. Показано, что угловая плотность ДПИ из слоистой мишени более чем на три порядка превышает угловую плотность в монокристаллическом радиаторе в аналогичных условиях. Выявлено, что ДПИ в искусственной периодической структуре более монохроматично, чем параметрическое рентгеновское излучение. В связи с этим механизм ДПИ в искусственной периодической структуре будет более перспективным с точки зрения создания нового интенсивного квазимонохроматического источника рентгеновского излучения с перестраиваемой частотой. Показано, что выход ДПИ в искусственной периодической структуре в максимуме угловой плотности растет до некоторой оптимальной толщины пластинки, затем падает из-за фотопоглощения в мишени, то есть существует оптимальная толщина мишени. Полученные результаты могут быть использованы при создании альтернативного квазимонохроматического интенсивного рентгеновского источника плавно перестраиваемого по частоте.

благодарность своему научному руководителю доктору физикоматематических наук А.В. Носкову за оказываемые им поддержку и помощь.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. В.Л. Гинзбург, И.М. Франк, ЖЭТФ 16, 15 (1946); V. Ginzburg, I.

Frank, J. Phys. (USSR) 9, 353 (1945).

2. В.Л. Гинзбург, В.Н. Цытович, Переходное излучение и переходное рассеяние, Наука, Москва (1984).

3. Г.М. Гарибян, Ян Ши, ЖЭТФ 61, 930 ( 1971).

4. В.Г. Барышевский, И. Д. Феранчук, ЖЭТФ 61, 944 (1971).

5. M.A. Kumakhov, Phys. Lett. A 5, 17 (1976).

6. R. Carr, Nucl. Instr. Meth B. 122, 625 (1994).

7. М.Л. Тер-Микаэлян, Влияние среды на электромагнитные процессы при высоких энергиях, АН АрмССР, Ереван (1969), с. 459.

8. И.М. Франк //УФН. – 1961. –т. 75. – с. 9. М.Л. Тер-Микаелян//ДАН СССР. – 1960. – т.134. – с.318.

10. Ф.Р. Артутюнян, К.А.Испарян, А.Г. Оганесян//Ядерная физика. – 1965. – т.1. – с.842.

11. Ф.Р. Артутюнян, М.Л. Тер-Микаэлян// УФН. – 1972. –т.107. – с.332.

12. V.L. Ginzburg, V.N. Tsytovich//Phus. Rep. - 1979. – vol.49. – p.1.

13. M.L. Cherry, G. Hartmann//Phys. Rev. D. – 1974. – vol. 10. – p.3594.

14. X.Artu, G. Yodh, G. Mennessier//Phys. Rev. D. – 1975. – vol. 12. – p.1289.

15. M. Deutschmann et al.// Nucl. Instrum. Methods B. – 1981. – vol.180. – p.409.

16. C.W. Fabjan, W.Struczinski // Phys. Lett. B. – 1975.vol. 57. – p. 483.

17. P.J. Ebert et.al.//Phys.Rev.Lett. – 1985. – vol.54. – p. 893.

18. M.A. Piestrup et.al. //Phys.Rev. A. – 1985. – vol.32. – p.917.

19. Tanaka T et al. Nucl. Instrum. Methods B 93 21 (1994).

20. Yamada K, Hosokawa T, Takenaka H Phys. Rev. A 59 3673 (1999).

21. Asano S et al. Phys. Rev. Lett. 70 3247 (1993) 22. Kaplan A E, Law C T, Shkolnikov P L Phys. Rev. E 52 6795 (1995) 23. B. Pardo and J.-M. Andre, Phys. Rev. E 65 (2002) 036501.

24. N. Zhevago, Proc.II Symp. On Transition Radiation of High Energy Particles, Yerevan, Armenia, 1983, p.200.

25. C.T. Law, A.E. Kaplan, Opt. Lett. 12, 900, (1987).

26. B. Pardo, J.-M. Andre, Phys. Rev. A 40, 1918 (1989) 27. M.S. Dubovikov, Phys. Rev. A 50, 2068 (1994) 28. J.-M. Andre, B. Pardo, C.Bonnelle, Phys. Rev. E 60, 968 (1999) 29. B. Lastdrager, A.Tip, J. Verhoevan, Phys. Rev. E 61, 5767 (2000) 30. N.K. Zhevago, V.I. Glebov, Phys. Lett. A 309, 311 (2003).

31. N.N. Nasonov, V.V. Kaplin, S.R. Uglov, M.A. Piestrup, C.K. Gary, Phys.

Rev E 68 (2003) 3604.

32. G.M. Garibian, C. Yang, J. Exp. Theor. Phys. 61 (1971) 930.

33. V.G. Baryshevsky, I.D. Feranchuk, J. Exp. Theor. Phys. 61 (1971) 944.

34. V.G. Baryshevsky, I.D. Feranchuk, J. Physique (Paris) 44 (1983) 913.

35. A. Caticha, Phys.Rev. A. 40 (1989) 4322.

36. V. V. Kaplin, S. R. Uglov, V. N. Zabaev, M. A. Piestrup, C. K. Gary, N.N.

Nasonov, and M. K. Fuller, Appl. Phys. Lett. 76. (2000) 3647.

37. N.N. Nasonov, V.V. Kaplin, S.R. Uglov, V.N. Zabaev, M.A. Piestrup, C.K. Gary, Nucl. Instrum. Methods B 227, 2005, 41.

38. S.V. Blazhevich, A.V. Noskov, Nucl. Instr. Meth. In Phys. Res. В 266, 3770 (2008).

39. S.V. Blazhevich, A.V. Noskov, Nucl. Instr. Meth. In Phys. Res. В 266, 3777 (2008).

40. S. Blazhevich, A. Noskov, ЖЭТФ 136, 1043 ( 2009).

41. Y. Hayakawa, K. Hayakawa, M. Inagaki et.al. Charged and Neutral Particles Channeling Phenomena (Channeling 2008): Proceedings of the 51st Workshop of the INFN Eloisatron Project - Erice, Italy, October 25 November 1, 2008. - Erice: World Scientific, 2010. p. 677. – p.692.

42. З.Г. Пинскер, Динамическое рассеяние рентгеновских лучей в идеальных кристаллах, Наука, Москва (1974), с. 369.

43. В.А. Базылев, Н.К. Жеваго, Излучение быстрых частиц в веществе и внешних полях, Наука, Москва (1987), c. 272.

44. G. Borrmann, Zh. Phys. 42, 157 (1941).

45. С.В. Блажевич, И.В. Колосова, А.В. Носков, Когерентное рентгеновское излучение релятивистского электрона в искусственной периодической структуре// Тезисы докладов IX конференции по физике высоких энергий, ядерной физике и ускорителям, Украина, Харьков, ННЦ ХФТИ, 21-25 февраля 2011 г, С.110.

46. С.В. Блажевич, И.В. Колосова, А.В. Носков, Когерентное рентгеновское излучение вдоль скорости релятивистского электрона в искусственной периодической структуре// Тезисы докладов XXXXI заряженных частиц с кристаллами. – М.: Из-во Моск. ун-та, 2011, C.55.

47. С.В. Блажевич, И.В. Колосова, А.В. Носков, Дифрагированное переходное излучение релятивистского электрона в искусственной периодической структуре// Тезисы докладов XXXXI международной конференции по физике взаимодействия заряженных частиц с кристаллами. – М.: Из-во Моск. ун-та, 2011, C.56.

48. S.V.Blazhevich, I.V.Kolosova, A.V. Noskov, Coherent X-radiation along the velocity of a relativistic electron in a bounded periodic multilayer medium// Book of Abstracts IX International Symposium: Radiation from Relativistic Electrons in Periodic Structures (RREPS-11), September 12Egham, United Kingdom P.49.

49. S.V.Blazhevich, I.V.Kolosova, A.V. Noskov, Diffracted transition radiation of a relativistic electron in the artificial periodic multilayer medium// Book of Abstracts IX International Symposium: Radiation from Relativistic Electrons in Periodic Structures (RREPS-11), September 12Egham, United Kingdom P.38.

50. С.В. Блажевич, И.В. Колосова,А.В. Носков, Е.Л. Смовдаренко, Оптимизация параметров радиатора для рентгеновского источника, основанного на механизмах ПРИ и ДПИ релятивистского электрона в искусственной периодической структуре// Тезисы докладов X конференции по физике высоких энергий, ядерной физике и ускорителям, Украина, Харьков, ННЦ ХФТИ, 27февраля-2 марта 2012 г, С.101.

51. С.В. Блажевич, И.В. Колосова, А.В. Носков, Когерентное рентгеновское излучение релятивистского электрона в искусственной Теоретической Физики (ЖЭТФ), Т.141. Вып.4., 2012. С.627.

52. S. V. Blazhevicha, I. V. Kolosova, A.V. Noskov, Coherent X_ray Radiation Generated by a Relativistic Electron in an Artificial Periodic Structure// Journal of Experimental and Theoretical Physics, 2012, Vol.

114, No. 4, pp. 547–554.

53. С.В. Блажевич, И.В. Колосова, А.В. Носков, Дифрагированное переходное излучение релятивистского электрона в искусственной синхротронные и нейтронные исследования. - 2012.- №4.-с.65-77.

54. S.V. Blazhevich, I.V. Kolosova, A.V. Noskov, Diffracted Transition Radiation of Relativistic Electrons in an Artificial Periodic Structure// Journal of Surface Investigation. X-ray, Synchrotron and Neutron Techniques, 2012, Vol. 6,, pp. 345–355.

55. S. Blazhevich, I. Kolosova, A. Noskov, Diffracted transition radiation of a relativistic electron in the artificial periodic multilayer medium// Journal of Physics: Conference Series 357 (2012) p.012011 doi:10.1088/1742S. Blazhevich, I. Kolosova, A. Noskov, Coherent X-radiation along the velocity of a relativistic electron in a bounded periodic multilayer medium// Journal of Physics: Conference Series 357 (2012) p. doi:10.1088/1742-6596/357/1/ 57. С.В. Блажевич, М.Н. Бекназаров, И.В. Колосова, А.В. Носков, Математическая модель процесса возбуждения дифрагированного переходного излучения релятивистским электроном в слоистой Математика. Физика. 2012. No17 (136). Вып. 28. с.137-153.

58. С.В. Блажевич, И.В. Колосова, Г.А. Гражданкин, А.В. Носков, Радиатор для рентгеновского источника// Тезисы докладов XLIII заряженных частиц с кристаллами. – М.: Из-во Моск. ун-та, 2013, 59. Блажевич С.В., Гладких Ю.П., Колосова И.В.,Коськова Т.В., Носков А.В., Параметрическое рентгеновское излучение релятивистского электрона в периодической слоистой среде в условиях многократного рассеяния// Тезисы докладов XLIV международной Тулиновской конференции по физике взаимодействия заряженных частиц с кристаллами, Москва, МГУ, 27 мая - 29 мая, 2014 г., С.

 
Похожие работы:

«К чему сниться cnheyf К?З та?Ырыбына ?Ле?Дер К террaкотовому цвету подобрaть шторы Кaк вычислить ндфл к зaрплaте К чему снится землянкa Ильин е п профессиональный рост Имена мужские е врейские в ноябре Кar подготовить оргaнизим к беременности К сумка от эсте лаудер К/кaл в продуктaх КПеррье Изгряло е ясно слънце К чему сниться кошкa с перебитыми лaпaми К чему сниться сборкa вещей перед взрывом К/ф побег из тюрьмы кто в главной роли Изготовление слуховых aппaрaтов в нНовгороде К-750 белaрусь К...»

«НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ИМЕНИ Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА МОСКОВСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО УНИВЕРСИТЕТА ИМЕНИ М.В. ЛОМОНОСОВА УДК 537.591 № госрегистрации 01.9.80004286 Инв. № 01/08-02 УТВЕРЖДАЮ Директор НИИЯФ МГУ профессор М.И. Панасюк октября 2008 г. ОТЧЕТ О НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКОЙ РАБОТЕ ПРОВЕДЕНИЕ ИССЛЕДОВАНИЙ В ОБЛАСТИ РАЦИОНАЛЬНОГО ПРИРОДОПОЛЬЗОВАНИЯ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ УНИКАЛЬНЫХ УСТАНОВОК ПОИСК ПРЕДЕЛА УСКОРЕНИЯ КОСМИЧЕСКИХ ЛУЧЕЙ В ГАЛАКТИКЕ И МОНИТОРИНГ СОСТОЯНИЯ АТМОСФЕРЫ И...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ Московского физико-технического института (государственного университета) в 2010 году МОСКВА МФТИ 2011 Под редакцией Н.Н. Кудрявцева, Т.В. Кондранина, Е.В. Глуховой, Л.В. Ковалевой Результаты работы Московского физико-технического института (государственного университета) в 2010 году. – М.: МФТИ, 2011. – 232 с. © ГОУ ВПО Московский физико-технический...»

«женщины мужчины FRONTESPIZIO XFORMER O D Y O P T I Sonic руководство по эксплуатации ® / EXE M I Z E R PERSONAL B 8-800-200-383-2 kudesnik54.ru - только полезные товары 3 index Введение Информация о мануальной терапии Добро пожаловать в мир XFormer/EXE Sonic.стр. 9 Противопоказания к использованию XFormer/EXE Sonic Электростимуляция История электростимуляции Об электростимуляции: основные принципы Биологическое описание мышечной системы Типы мышечных волокон Иннервация мышц Элементы...»

«Олег Ермаков Мать Истина, Сок из Луны Жом как подлинный метод Единой теории Поля Все попытки создания универсального миропредставления, именуемого Теорией Всего, или Единой теорией Поля, обречены на крах, доколь столп их есть физика Аристотеля, корень науки дней сих, в постижении сущего опирающаяся на мир, нам видимый, и отметающая как нуль причинный ему горний кра|й — царство Истины, тайное бренным очам. А меж тем, Пра|щур наш знал прямой путь зрить Истину — жом Диониса: давленье ее, как Вина...»

«К исх. № от.04.2006г. К вх. № от.04.2006г. НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ Московского государственного университета им. М.В. Ломоносова УДК 524.354 Номер государственной регистрации: Экз.№ 1 инв. № УТВЕРЖДАЮ Директор научно-исследовательского института ядерной физики имени Д.В.Скобельцына МГУ имени М.В.Ломоносова. _М.И.Панасюк 2009 г. НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ОТЧЕТ Методика регистрации и определение конструкции научной аппаратуры для изучения транзиентных атмосферных явлений на...»

«ПРОБЛЕМЫ СОВРЕМЕННОГО ОБРАЗОВАНИЯ www.pmedu.ru 2011, №2, 78-98 РАЗРАБОТКА ПОДХОДОВ К АНАЛИЗУ ЭФФЕКТИВНОСТИ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ В РАО (на примере мониторинга результатов исследований 2007–2008 гг.) DEVELOPMENT OF APPROACHES TO THE ANALYSIS OF SCIENTIFIC RESEARCH EFFICIENCY IN THE RUSSIAN ACADEMY OF EDUCATION (On an example of researches results monitoring 2007–2008) Подуфалов Н.Д. Главный научный сотрудник Института научной информации и мониторинга РАО (г.Черноголовка), доктор...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Московский физико-технический институт (государственный университет) РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ Московского физико-технического института (государственного университета) в 2005 году 2006 МОСКВА Под редакцией Н.Н. Кудрявцева, Т.В. Кондранина, Л.В. Ковалевой Результаты работы Московского физико-технического института (государственного...»

«Биоорганическая химия, № 1, 2014 УДК 541.124:546.11.2 ТВЕРДОФАЗНЫЙ ИЗОТОПНЫЙ ОБМЕН ВОДОРОДА НА ДЕЙТЕРИЙ И ТРИТИЙ В ГЕННО-ИНЖЕНЕРНОМ ИНСУЛИНЕ ЧЕЛОВЕКА © 2013 г. Ю. А. Золотарев1*,, А. К. Дадаян1*, В. С. Козик1*, Е. В. Гасанов1*, И. В. Назимов2*, Р. Х. Зиганшин2*, Б. В. Васьковский2*, А. Н. Мурашов3*, А. Л. Ксенофонтов4*, О. Н. Харыбин5*, Е. Н. Николаев6*, Н. Ф. Мясоедов1* 1* Институт молекулярной генетики РАН, 123182, Москва, пл. Курчатова, 2 2* ФГБУН Институт биоорганической химии им. М.М....»

«СОБИСЕВИЧ, СОБИСЕВИЧ: ДИЛАТАНСНЫЕ СТРУКТУРЫ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЗМУЩЕНИЯ ВЕСТНИК ОНЗ РАН, ТОМ 2, NZ6027, doi:10.2205/2010NZ000045, 2010 Дилатансные структуры и электромагнитные возмущения УНЧ диапазона на этапах подготовки и развития крупного сейсмического события Л. Е. Собисевич, А. Л. Собисевич Институт физики Земли им. О. Ю.Шмидта РАН. Москва Получено 31 марта 2010; опубликовано 5 июня 2010. Рассмотрены вопросы формирования дилатансных структур вблизи поверхности земли на этапе подготовки...»

«довольно сильно отличается от опубликованной книги по компоновке (формат книги А5 = (23.5 х 16.5 см), к тому же для удешевления некоторые цветные рисунки были заменены на черно-белые). Но текст (с точностью по редакторской правки издательства), номера рисунков и...»

«Направление бакалавриата 210100 Электроника и наноэлектроника Профиль подготовки Микроэлектроника и твердотельная электроника Содержание: История 1 4 Иностранный язык 2 20 Философия 3 35 Экономика и организация производства 4 43 Культурология 5 51 Правоведение 6 63 Политология 7 70 Социология 8 Мировые цивилизации, философии и культуры 9 Математика 10 Физика 11 Химия 12 Экология 13 Информатика 14 Вычислительная математика 15 Методы математической физики 16 Математические основы цифровой техники...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ Московского физико-технического института (государственного университета) в 2011 году МОСКВА МФТИ 2012 Под редакцией Н.Н. Кудрявцева, Т.В. Кондранина, Ю.Н. Волкова, Л.В. Ковалевой Результаты работы Московского физико-технического института (государственного университета) в 2011 году. – М.: МФТИ, 2012. – 286 с. © федеральное государственное автономное...»

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК Ордена Ленина Сибирское отделение ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН Г.Н. Абрамов, В.В. Анашин, В.М. Аульченко, М.Н. Ачасов, А.Ю. Барняков, К.И. Белобородов, А.В. Бердюгин, В.С. Бобровников, А.Г. Богданчиков, А.В. Боженок, А.А. Ботов, А.Д. Букин, Д.А. Букин, М.А. Букин, А.В. Васильев, В.М. Весенев, В.Б. Голубев, Т.В. Димова, В.П. Дружинин, А.А. Жуков, А.С. Ким, Д.П. Коврижин, А.А. Король, С.В. Кошуба, Е.А. Кравченко, А.Ю. Кульпин, А.Е. Образовский, А.П....»

«Общая характеристика рабОты актуальность темы Диссертация посвящена исследованию магнитогидродинамической (МГД) неустойчивости Кельвина-Гельмгольца (К-Г) для ограниченных в пространстве потоков плазмы. Неустойчивость Кельвина-Гельмгольца — одна из первых обнаруженных гидродинамических неустойчивостей, возникающая на границе между двумя жидкостями, движущимися с различными скоростями. Данное физическое явление получило своё название по именам первооткрывателей: Гельмгольц впервые, в рамках...»

«Новые поступления. Ноябрь 2010 Бобринецкий, И.И. (Автор МИЭТ). 1 Физико-технологические основы создания функциональных элементов наноэлектроники на основе квазиодномерных проводников [Рукопись] : Автореф. дис..д-ра техн. наук: 05.27.01 / И. И. Бобринецкий ; МИЭТ; науч. консультант Неволин В.К. - М. : МИЭТ, 2010. - 46 с. - Библиогр.: с. 40-45. 2дсп Бобринецкий, И.И. (Автор МИЭТ). 2 Физико-технологические основы создания функциональных элементов наноэлектроники на основе квазиодномерных...»

«Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ИМ. Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА УДК 551.510; 523.165 Шифр 2007-3-1.3-24-07-126 УТВЕРЖДАЮ Зам. директора НИИЯФ профессор В.И. Саврин _ 2007 г. ОТЧЕТ О НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКОЙ РАБОТЕ ПО ГК № 02.513.11. РАЗРАБОТКА РАДИАЦИОННО-СТОЙКИХ НАНОКОМПОЗИТНЫХ УГЛЕВОДОРОДНЫХ МАТЕРИАЛОВ ДЛЯ КОСМИЧЕСКОЙ ТЕХНИКИ (заключительный) Руководитель темы профессор М.И. Панасюк __ 2007 г. Москва СПИСОК ИСПОЛНИТЕЛЕЙ...»

«ОТКРЫТОЕ АКЦИОНЕРНОЕ ОБЩЕСТВО ГАЗПРОМ ОТКРЫТОЕ АКЦИОНЕРНОЕ ОБЩЕСТВО ГАЗПРОМГЕОФИЗИКА ОТЧЕТ о производственно-хозяйственной деятельности ОАО Газпромгеофизика за 2006 год Утверждён Годовым общим собранием акционеров ОАО Газпромгеофизика протокол № 13/2007 от 1 июня 2007 г. Предварительно утвержден Советом директоров ОАО Газпромгеофизика протокол № 73 от 19 апреля 2007 г. Генеральный директор _(В.В. Илюшин) Главный бухгалтер _ (В.И. Сачук) Москва 2007 г. ОГЛАВЛЕНИЕ Глава 1. Характеристика общества...»

«Емкости для воды б у в г Красноярске Европейская клиника в г Воронеже Доступ к файлам windows 7 через mac Е 160 кaтaлог зaпчaстей Доставка груза г Озерск Е Беркова картинки Есть ли яйца попугаи без г Е польнa мирaжи Есн с пособия к отпуску Доступ к андроиду с win Дударева елена ивановна гАбакан Жеплод для соуса к жареным куропаткам Евротрансмиссия г Москва Е болячки шар-пеев Драйвер к принтеру s 200 ЕТашков умер Документы при открытии счета юр лицу в втб по гМоскве Жалобы и предложения на...»

«К исх. № от.11.2009г. К вх. № от.11.2009г. МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В.ЛОМОНОСОВА НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА УДК 613.693 Номер государственной регистрации Ф40836 Экз. № 1 Инв. № 2009/193 Директор Научно-исследовательского института ядерной физики им. Д.В. Скобельцына Московского государственного университета им. М.В. Ломоносова, профессор М.И. Панасюк 2009 г. НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ОТЧ ЕТ ПРОВЕДЕНИЕ УГЛУБЛЕННОГО АНАЛИЗА ИМЕЮЩ ИХСЯ...»






 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.