WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

Pages:   || 2 | 3 |

«Материалы международной молодежной научной школы Актуальные проблемы радиофизики ПРЕДИСЛОВИЕ Радиофизические методы исследования в настоящее время находят широкое ...»

-- [ Страница 1 ] --

Материалы международной молодежной научной школы

«Актуальные проблемы радиофизики»

ПРЕДИСЛОВИЕ

Радиофизические методы исследования в настоящее время

находят широкое применение в различных областях науки и

техники. Радиоволновые устройства применяются в медицине,

геофизике, гидрологии, экологии, биофизике, астрономии.

Высокочастотная электроника позволяет построить легкие и

маломощные миниатюрные устройства, удовлетворяющие всем требованиям, предъявляемым к космической аппаратуре.

Значительный прогресс в развитии современной бытовой техники вызван продвижением в сверхвысокочастотную область электромагнитного излучения (ЭМИ), что привело к созданию мобильных телефонов, ноутбуков, GPS навигаторов и других устройств.

Современное состояние научных исследований в области взаимодействия ЭМИ с веществом характеризуется широкой многоплановостью и привлечением обширного комплекса теоретических и экспериментальных методов. Возрастающее внимание к этой области фундаментальной физики обуславливается расширяющимися возможностями широкополосной спектроскопии для исследования функциональной связи электромагнитных характеристик с составом и строением материалов, а также с морфологией создаваемых на их основе композитов. Развитие этого раздела физики необходимо для совершенствования образовательного процесса в высших учебных заведениях, поскольку постоянно дает новые знания, необходимые для формирования высококвалифицированных специалистов для широких областей науки, производства и инновационной деятельности.

Радиоволновые методы находят применение в исследовании поверхности Земли и ее атмосферы. В частности, температурная зависимость сечения радарного рассеяния электромагнитной волны на случайных поверхностных неровностях почвы дала возможность теоретически исследовать возможность измерения средней Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

температуры в деятельном слое почвенного покрова.

Дистанционные методы исследования электромагнитных характеристик поверхности Земли позволяют получить информацию о влажности сельскохозяйственных угодий, об антропогенном загрязнении акваторий, об утечке воды, об агрегатном состоянии водоемов; позволяют оценить реальные площади рисовых чеков и рассчитать запасы пресной воды на Земле, включая труднодоступные районы.

На новый уровень выходит разработка методов исследования, измерения и диагностики. В настоящее время очень важно иметь возможность: проводить исследования в широком диапазоне частот и интервале температур;

применять импульсный режим и непрерывную генерацию электромагнитного излучения; различные уровни мощности.

Это вызвано существенным расширением номенклатуры новых материалов, в первую очередь композиционных, которые синтезируются на основе наноразмерных и наноструктурных материалов.

Данный сборник представлен работами молодых ученых, которые активно работают в различных направлениях теории и практического применения радиофизики. Широкий набор рассматриваемых проблем обусловлен современным состоянием исследуемого вопроса. Следует отметить высокий уровень представленных работ и перспективность заявленных научных направлений.

Работы, включенные в сборник, прошли апробацию на Международной молодежной научной школе «Актуальные проблемы радиофизики», которая проводилась в Национальном исследовательском Томском государственном университете в 2012 году.

Директор ЦКП «Центр радиофизических измерений, диагностики и исследований параметров природных и искусственных материалов» В.И. Сусляев Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Бальва Я.Ф., Сержантов А.М.

СПОСОБ ПОВЫШЕНИЯ СЕЛЕКТИВНЫХ СВОЙСТВ

ФИЛЬТРУЮЩИХ УСТРОЙСТВ СВЧ

Сибирский федеральный университет, г. Красноярск, Россия belyaev@iph.krasn.ru Известно, что относительно низкая добротность полосковых резонаторов не позволяет реализовывать на их основе многозвенные фильтры, что необходимо для достижения высокой крутизны склонов полосы пропускания.

В связи с этим частотная избирательность таких фильтров является зачастую недостаточной, что оказывает влияние на помехоустойчивость радиотехнических систем. Одним из наиболее перспективных путей для преодоления указанного выше ограничения является использование новых подходов, позволяющих повысить крутизну склонов полосы за счет целенаправленного формирования полюсов затухания на заданных частотах вблизи полосы пропускания фильтра.

Необходимо отметить, что известные из литературы подходы к решению данной проблемы обладают тем недостатком, что изменение положения полюсов затухания на амплитудно-частотной характеристике (АЧХ) фильтра требует существенной корректировки связей его резонаторов, которые определяют требуемую ширину полосы пропускания. Поэтому размещение полюсов затухания на заданных частотах при заданных параметрах полосы пропускания представляет достаточно сложную техническую задачу, в некоторых случаях практически неразрешимую. Кроме того, такие способы реализуемы для ограниченного числа конфигураций полосковых резонаторов и, таким образом, не обладают универсальностью. В связи с этим исследование новых подходов к реализации фильтров с высокой симметрией положения полюсов затухания и возможностью изменения их Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

положения достаточно простыми способами является важной и актуальной задачей.

Как известно, для того чтобы сформировать полосу пропускания на амплитудно-частотной характеристике связанных электродинамических резонаторов необходимо выполнить ряд условий: во-первых, обеспечить равенство резонансных частот всех резонаторов с учетом их взаимного влияния, во-вторых, обеспечить баланс связей между всеми резонаторами и, в-третьих, обеспечить соответствующие им величины связей крайних резонаторов с входным и выходными портами [1]. При этом для повышения селективности фильтра, часто организуют дополнительные связи между несоседними резонаторами, что приводит к возникновению нулей передачи мощности (полюсов затухания) вблизи полосы пропускания и повышает крутизну ее склонов. Однако известные к настоящему времени подходы не позволяют произвольно управлять положением полюсов затухания, поэтому был разработан новый подход для реализации полосовых фильтров, позволяющий достичь требуемого результата.

Суть предлагаемого подхода состоит в следующем. В многозвенном полосно-пропускающем фильтре (рис. 1) образованном из N электромагнитно связанных электродинамических резонаторов, имеющих коэффициенты связи kij, вводится дополнительная связь между парой несоседних резонаторов.

Рис. 1 Система из N последовательно расположенных электромагнитно связанных резонаторов Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

За счет введения дополнительной связи создается параллельный канал прохождения электромагнитной волны между парой резонаторов в фильтре. В результате интерференции сигнала, распространяющегося через связанные резонаторы и сигнала, распространяющегося через дополнительный канал, на определенных частотах возникает их противофазное сложение, приводящее к образованию полюсов затухания, которые могут быть расположены практически симметрично относительно центральной частоты полосы пропускания фильтра.

Для простоты и общности при начальных исследованиях предлагаемого подхода рассмотрим полосовые фильтры на основе сосредоточенных LC-элементов. На рис. представлена схема полосно-пропускающего фильтра на сосредоточенных элементах (индуктивностях и емкостях), которые широко используются в радиотехнике. Для простоты анализа предложенного способа рассматривается фильтр всего с четырьмя резонаторами (LC-контурами), которые связаны попарно друг с другом посредством индуктивной связи, а наружные резонаторы подсоединены к генератору и нагрузке.

Для организации дополнительной связи служат проводники, последовательно соединенные с емкостью Ссв, которые подключены к контуру 1 и контуру 4.

Рис. 2. Реализация дополнительной связи в четырехрезонаторном фильтре на сосредоточенных элементах Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

На рис. 3 представлены рассчитанные АЧХ такого фильтра для следующих номиналов элементов: L1=1.24 нГн, L2=1.28 нГн, С=20.6 пФ, k12=0.14, k23=0.11, Rг=Rн=50 Ом.

Рис. 3. Рассчитанные АЧХ четырехрезонаторного фильтра на сосредоточенных элементах при нескольких значениях емкости Полоса пропускания фильтра по уровню 3 дБ составляет f=200 МГц, центральная частота f0=1 ГГц. Зависимости рассчитаны для четырех значений емкости связи Ссв: 0, 0.15 пФ, 0.3 пФ и 0.5 пФ. Из приведенных графиков видно, что введение дополнительной связи позволяет сформировать два полюса затухания, расположенных практически симметрично относительно центральной частоты полосы пропускания фильтра. При этом увеличение емкости связи приводит к монотонному приближению полюсов затухания к краям полосы пропускания, что значительно увеличивает крутизну склонов АЧХ и повышает селективные свойства фильтра.

В ходе исследований была получена аналитическая зависимость, связывающая частоту первого (низкочастотного) полюса затухания fz1 с величиной емкости связи Cсв:

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Вычислив частоту fz1 можно найти частоту второго (высокочастотного) полюса затухания fz2 по формуле:

Рис. 4. Зависимости частот полюсов затухания от величины емкости На рис. 4 представлены зависимости частот полюсов затухания от величины емкости дополнительной связи, построенные по формулам (1, 2). Видно, что изменяя величину емкости связи можно регулировать положение полюсов затухания fz1 и fz2 относительно центральной частоты полосы пропускания. Достоинством данного подхода является то, что параметры полосы пропускания (ее ширина и уровень отражений в ней) остаются при этом практически неизменными, а, следовательно, при изменении Cсв не требуется подстройки остальных элементов фильтра.

Рассмотрим применимость предложенного способа для реализации фильтров с числом резонаторов больше четырех.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

На рис. 5 изображены АЧХ фильтров на сосредоточенных емкостных и индуктивных элементах с числом резонаторов N от пяти до восьми. Для пятирезонаторного фильтра дополнительная связь была реализована между двумя парами резонаторов: 14 и 25, что необходимо для выполнения условий симметрии всех связей в фильтре.

Рис. 5. Рассчитанные АЧХ фильтров на сосредоточенных емкостных и индуктивных элементах с числом резонаторов N от пяти до восьми Для шестирезонаторного фильтра дополнительная связь реализована между парами 14 и 26, для семирезонаторного между парами 25 и 36, и, наконец, для восьмирезонаторного между парами 14 и 58. В каждом из рассмотренных случаев можно ограничиться лишь одной дополнительной связью, однако в этом случае усложняется оптимальная настройка КСВ фильтра и возникает асимметрия положения полюсов затухания относительно центральной частоты полосы пропускания.

В ходе исследований была обнаружена важная восьмирезонаторного фильтра возможна организация двух разных типов дополнительных связей, приводящих к Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

образованию двух пар полюсов затухания, положением которых можно независимо управлять. На рис. 6 приведена схема (а) и рассчитанная АЧХ (б) такого фильтра, дополнительные связи в котором реализованы между парами резонаторов 14, 36 и 58.

Рис. 6. Схема и рассчитанная АЧХ восьмирезонаторного фильтра Видно, что наличие двух пар полюсов затухания, расположенных симметрично относительно центральной частоты полосы пропускания, позволяет значительно улучшить крутизну склонов АЧХ фильтра и достичь характеристик селективности практически недоступных при использовании других методов.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Таким образом, на примере реализации LC-фильтров с разным числом резонаторов (от 4 до 8) показана применимость заявляемого подхода к повышению селективных свойств АЧХ полосовых фильтров. Реализация заявляемого подхода для числа резонаторов больше восьми здесь не приводится, так как на практике фильтры с бльшим количеством резонаторов встречаются крайне редко.

Для доказательства применимости исследуемого подхода к конструкциям фильтров на основе резонаторов с распределенными параметрами рассмотрим фильтр на основе полосового резонатора на подвешенной подложке, описанного в работе [2]. В такой конструкции каждый из резонаторов представляет собой систему их двух проводников, расположенных параллельно друг другу на противоположных сторонах диэлектрической подложки. Такие фильтры имеют небольшое вносимое затухание и малые габариты, но крутизна склонов их АЧХ, не имеющих близко и симметрично расположенных полюсов затухания, зачастую недостаточна.

Поэтому применение рассматриваемого подхода позволяет значительно улучшить их селективность. На рис. 7а представлена топология полосковых проводников пятирезонаторного фильтра на подвешенной подложке, в котором реализована дополнительная связь между резонаторами 14 и 25. Для реализации дополнительной связи используется полосковый проводник, выполненный ортогонально проводникам резонаторов, и имеющий распределенную индуктивную связь с ними. Принципиальная важность ортогонального расположения вспомогательного проводника связана с требованием отсутствия его взаимодействия с проводниками остальных резонаторов. С физической точки зрения отсутствие связи между ортогональностью текущих в них токов, которые, как известно, в таком случае не взаимодействуют, а емкостная связь пренебрежимо мала.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

На рис. 7б приведена измеренная АЧХ такого фильтра, который имел следующие конструктивные параметры:

диэлектрическая проницаемость подложки =80, ее толщина 1 мм, расстояние от поверхности подложки до экранов 3 мм, расстояние между внутренними резонаторами 7.1 мм, а между ними и внешними резонаторами 6.2 мм. Ширина полосковых проводников резонаторов была 2.5 мм, а их длина 4.15 мм.

Дополнительные проводники имели ширину 0.15 мм и длину области связи с резонаторами 1 мм при зазоре между ними 0.9 мм.

Рис. 7. Топология (а) и измеренная АЧХ (б) полоскового фильтра с Из приведенного рисунка видно, что применение заявляемого способа позволяет сформировать два полюса затухания, расположенных симметрично по краям полосы пропускания, в результате фильтр имеет рекордно высокую Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

крутизну склонов АЧХ и большой уровень внеполосного затухания (80 дБ). Необходимо отметить, что во вспомогательном проводнике возбуждается резонанс (пик слева от полосы пропускания на рис. 7б), однако из-за его низкой собственной добротности и слабой связи с линиями уровень подавления на его частоте очень высокий ( 70 дБ).

В качестве другого примера реализации заявленного метода рассмотрим четырехрезонаторный гребенчатый фильтр на микрополосковых четвертьволновых резонаторах. Для реализации дополнительной связи использовался полосковый проводник, выполненный ортогонально проводникам резонаторов, и имеющий распределенную емкостную связь с первым и четвертым резонаторами. Топология фильтра приведена на рис. 8а.

Рис. 8. Топология (а) и расчетная АЧХ (б) микрополоскового гребенчатого фильтра с дополнительной связью Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Фильтр имел следующие конструктивные параметры:

диэлектрическая проницаемость подложки =80, толщина подложки 1 мм, расстояние от поверхности подложки до верхнего экрана 5 мм, расстояние между внутренними резонаторами 6 мм, а между ними и внешними резонаторами 5 мм. Ширина полосковых проводников резонаторов была 2.5 мм, а их длина 20 мм. Дополнительный проводник имел ширину 0.25 мм и длину области связи с резонаторами 2.5 мм при зазоре между ними 0.25 мм. Из АЧХ, показанной на рис. 8б, видно, что добавление в фильтр дополнительного проводника, реализующего перекрестную связь, позволяет сформировать на АЧХ полюса затухания вблизи полосы пропускания (сплошная линия). Эти полюса затухания обеспечивают более высокую крутизну склонов АЧХ по сравнению с АЧХ этого же фильтра, но не имеющего такой дополнительной связи (штрихи).

Как известно, коаксиальные резонаторы находят широкое применение для построения полосно-пропускающих фильтров. Фильтры на миниатюризированных коаксиальных резонаторах обладают малым вносимым затуханием и широкой полосой заграждения [3], однако крутизна склонов полосы пропускания зачастую недостаточна.

На рис. 9а представлена конструкция, а на рис. 9б измеренная АЧХ четырехрезонаторного коаксиального фильтра, в котором реализован заявляемый способ повышения селективных свойств.

Конструктивные параметры этого фильтра были такими же, как в [4]. Для реализации дополнительной связи использована воздушная линия (проводник диаметром 0.13 мм), расположенная ортогонально (поперек) к осям коаксиальных резонаторов, соединяющая через сосредоточенные емкости (величиной 1.5 пФ) первый и четвертый резонаторы в фильтре. Из приведенной зависимости видно, что заявляемый способ и в этом случае Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

позволяет существенно увеличить крутизну склонов АЧХ и улучшить селективные свойства фильтра.

Рис. 9. Конструкция (а) и измеренная АЧХ (б) коаксиального Таким образом, проведенные исследования показали, что предложенный способ повышения селективных свойств полосно-пропускающих фильтров обладает универсальностью электродинамических резонаторов) и значительно более прост в реализации по сравнению с известными.

Литература 1. Современная теория фильтров и их применение / Под ред. Г. Темеша и С. Миттра. М.: Мир, 1977.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

2. Беляев Б. А., Лексиков А. А., Тюрнев В. В., Казаков А.

В. Патент РФ № 2237320, БИ № 27, 2004.

3. Беляев Б.А., Лексиков А.А., Сержантов А.М., Тюрнев В.В. // Письма в ЖТФ. 2012, Т. 38, Вып. 1, C. 95-102.

4. Беляев Б.А., Лексиков А.А., Сержантов А.М., Тюрнев В.В. // Письма в ЖТФ. 2012, Т. 38, Вып. 1, C. 95-102.

Говорун И.В.*, Афонин А.О.**, Угрюмов А.В.**

МИКРОПОЛОСКОВЫЕ УСТРОЙСТВА ЗАЩИТЫ ОТ

МОЩНОГО РАДИОИМПУЛЬСА

* Институт физики им. Л.В. Киренского СО РАН, Устройства защиты (УЗ) от мощного радиоимпульса применяются для защиты входных цепей приемников различного назначения как одно из средств в системах электронного противодействия, а также для защиты входных цепей приемника радиолокатора от собственного излучения.

По физическому принципу действия УЗ подразделяются на несколько основных типов: газоразрядные, циклотронные, ферритовые, полупроводниковые и сегнетоэлектрические. В настоящее время наиболее широкое применение получили полупроводниковые УЗ (в основном на основе p-i-n-диодов) [1, 2]. Однако они имеют довольно значительные времена срабатывания и при малой длительности импульса не способны защитить приёмную аппаратуру от мощного радиоимпульса. Очень высокие характеристики имеют устройства на основе циклотронного резонанса, однако они довольно сложны в изготовлении и настройке, а также отличаются значительными габаритами и большой массой.

Открытие высокотемпературной сверхпроводимости в 1986 году и достигнутый прогресс в повышении температуры Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

перехода [3] положили начало исследованиям возможности применения высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) в защитных устройствах. В первую очередь это связано с тем, что материал, обладающий высокотемпературной сверхпроводимостью, при протекании по нему тока, превышающего критическое значение, способен переходить из сверхпроводящего состояния в нормальное (со сравнительно высоким удельным сопротивлением) за рекордно малое время, менее 10 -12 с [4-7].

Известные в настоящее время УЗ на основе ВТСП [4-8] обладают особенностью, существенно ограничивающей их применение: в режиме ограничения устройство поглощает большую часть мощности, поступающей на вход. При высоких значениях мощности падающей электромагнитной волны устройство может выйти из строя (из-за испарения пленки), так как используемые в таких устройствах пленки ВТСП имеют малую толщину, 100-500 нм.

Такого недостатка лишены предлагаемые устройства, которые в «открытом» режиме пропускают сигнал практически без ослабления, а в режиме ограничения большую часть мощности отражают от входа.

Рис. 1. Топология полосковых проводников УЗ. 1 подложка диэлектрика, 2 – полосковые проводники резонаторов, 3 – заземляемое расстояние, 4 – рамка из пленки ВТСП.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

На (рис. 1) приведена конструкция УЗ, которое представляет собой по сути двухзвенный микрополосковый фильтр, резонаторы, которого 2 имеют форму «гантели», а расстояние между ними выбрано таким, что бы на резонансных частотах полный коэффициент связи был равен нулю вследствие взаимной компенсации коэффициентов емкостного и индуктивного взаимодействий (при этом на амплитудно-частотной характеристике вместо полосы пропускания наблюдается полюс затухания и вся мощность отражается от входа). ВСТП элемент в форме рамки связывает резонаторы, и посредством этого образуется полоса пропускания. В такой конструкции рамка ВТСП элемента находится над полосковыми проводниками резонаторов на некоторой высоте, не имея при этом с ними гальванического контакта [9].

Работает устройство следующим образом: когда управляющий элемент находится в сверхпроводящем состоянии и его поверхностное сопротивление мало, высокочастотные магнитные поля входного резонатора наводят в рамке высокочастотные токи, которые в свою очередь генерируют высокочастотные магнитные поля, индуцирующие высокочастотные токи в выходном резонаторе (рис. 2).

На рис. 3 приведена АЧХ УЗ, изображенного на рис. 1, для двух состояний управляющего ВТСП элемента: 1 – ВТСП в сверхпроводящем состоянии, 2 – ВТСП в нормальном состоянии.

Макет устройства был изготовлен на подложке толщиной 0.5 мм из поликора с диэлектрической проницаемостью 9.8.

Ширина низкоомных (широких) участков резонаторов составляла 2 мм, высокоомных 0.6 мм, длины низко- и высокоомных участков одинаковы, а общая длина резонатора 15.6 мм, расстояние между широкими проводниками 0.36 мм. Ширина образующей ВТСП рамки 0.1 мм, внешние размеры 5.22.5 мм2, толщина пленки ВТСП 0.1 мкм, зазор Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

между проводниками резонаторов и рамкой ВТСП около 0.05 мм. Пленка была выполнена на отдельной собственной подложке толщиной 0.5 мм из NdGaO3. Подключение к внешним линиям кондуктивное, а выбор точек подключения определялся из условия, чтобы уровень отражения в рабочей полосе устройства в «открытом» состоянии не превышал дБ, что соответствует КСВ не более 1.5. Рабочая температура задавалась охлаждением жидким азотом.

Рис. 2. Принцип формирования связи через рамку между резонаторами с взаимно скомпенсированными индуктивной и Как видно из рис. 3, относительная ширина рабочей полосы устройства составляет около 20 %, центральная частота 2.8 ГГц, а подавление сигнала в «запертом» состоянии составляет порядка 30 дБ. В «запертом» состоянии обратные потери в рабочей полосе составили 0.5 дБ, что соответствует 89 % отражения падающей мощности.

Также была исследована конструкция УЗ, топология полосковых проводников которого приведена на рис. 4. Оно во многом схоже с исследованной выше конструкцией, но Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

позволяют осуществить взаимную компенсацию индуктивного и емкостного взаимодействий при большем расстоянии между резонаторами.

Рис. 3. АЧХ макета УЗ для двух состояний: 1 – ВТСП находится в сверхпроводящем состоянии; 2 – ВТСП в нормальном состоянии.

Сплошная линия – моделирование, точки – эксперимент [10].

На рис. 4 рамка из ВТСП пленки находится на некотором расстоянии над полосковыми проводниками резонаторов.

Рис. 4. Микрополосковое защитное устройство. 1 – подложка, 2 – заземляемое основание, 3 – резонаторы, 4 – управляющий элемент из Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

На рис. 4 приведено сравнение АЧХ данного УЗ:

рассчитанной в SonnetLite и экспериментальной, для двух состояний управляющего ВТСП элемента: 1 – ВТСП в сверхпроводящем состоянии, 2 – ВТСП в нормальном состоянии.

Рис. 5. АЧХ макета УЗ для двух состояний: 1 – ВТСП находится в сверхпроводящем состоянии; 2 – ВТСП в нормальном состоянии.

Сплошная линия – результаты моделирования, точки – экспериментальные результаты [11].

В экспериментальном макете устройства использовалась подложка толщиной 0.5 мм из поликора с размерами 108 мм2, =9.8. Длина резонаторов 4.2 мм, ширина среднего (узкого) участка 0.5 мм, его длина 1.8 мм. Ширина крайних (широких) участков 1.3 мм. Расстояние между резонаторами 1 мм. Рамка из ВТСП пленки имела внешние размеры 31.6 мм2, с шириной образующей 0.2 мм, толщина пленки ВТСП 500 нм, зазор между проводниками резонаторов и рамкой ВТСП около 0.05 мм. Пленка была выполнена на отдельной собственной подложке, толщиной 0.5 мм из сапфира. Выбор точек подключения выбирался из условия того, чтобы в открытом состоянии максимальный уровень обратных потерь составлял Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

14дБ. Рабочая температура задавалась охлаждением жидким азотом.

Как видно из рис. 5 относительная ширина рабочей полосы пропускания устройства составляет около 10 %, центральная частота 9 ГГц, а подавление сигнала в «запертом» состоянии имеет уровень порядка 20 дБ. В «запертом» состоянии обратные потери в рабочей полосе составили 1 дБ, что соответствует 79 % отражения падающей мощности. На рис. приведена фотография макета УЗ.

Вышеприведенные частотные зависимости (рис. 3 и 5), полученные для обеих конструкций, показали, что имеется хорошее согласие между результатами моделирования в программном продукте SonnetLite и экспериментом.

Моделирование ВТСП в сверхпроводящем состоянии осуществлялось подстановкой значения его поверхностного сопротивления на рабочей частоте, взятого из литературных источников [12], а в нормальном состоянии подстановкой значения его поверхностного сопротивления, взятого из паспортных данных на используемые пленки ВТСП Ом/.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

В связи с достаточно хорошим совпадением рассчитанных и измеренных характеристик устройств с помощью моделирования было проведено исследование на предмет, как влияет центральная частота устройства и ширина рамки из ВТСП на относительную ширину полосы пропускания (f/f0) и на уровень заграждения в «запертом» состоянии (Lзап). На рис. 7 и рис. 9 приведены зависимости относительной ширины полосы пропускания от ширины образующей рамки ВТСП для четырех различных центральных рабочих частот: 1 ГГц, 3 ГГц, 6 ГГц и 10 ГГц для конструкций, изображенных на рис. и рис.

3 соответственно. На рис. 8 и рис. 10 приведены зависимости уровня ограничения в «запертом» состоянии от ширины образующей рамки ВТСП, также для четырех различных центральных рабочих частот: 1 ГГц, 3 ГГц, 6 ГГц и 10 ГГц для конструкций, изображенных на рис. 1 и рис. 4 соответственно.

Настройка центральной рабочей частоты устройства производилась изменением длины резонаторов, а остальные размеры оставались теми же самыми.

Рис. 7. Зависимости относительной ширины полосы пропускания от ширины образующей рамки ВТСП на разных центральных частотах для конструкции, приведенной на рис. 1.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Рис. 8. Зависимости уровня ослабления в запертом состоянии от ширины образующей рамки ВТСП на разных центральных частотах для конструкции, изображенной на рис. 1.

Рис. 9. Зависимости относительной ширины полосы пропускания от ширины образующей рамки ВТСП на разных центральных частотах для конструкции, изображенной на рис. 2.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Рис. 10. Зависимости уровня ослабления в запертом состоянии от ширины образующей рамки ВТСП на разных центральных частотах для конструкции, изображенной на рис. 2.

Из рис. 7, 8 и 9, 10 видно, что с увеличением ширины образующей рамки ВТСП увеличивается относительная ширина полосы пропускания, но между тем уменьшается уровень ослабления в «запертом» состоянии. Увеличение центральной рабочей частоты устройства приводит как к уменьшению относительной ширины полосы пропускания, так и уровня ослабления в «запертом» состоянии. Так как с ростом частоты поверхностное сопротивление увеличивается (для ВТСП пленки пропорционально f 2 [12]) и, принимая во внимание тот факт, что рамка из ВТСП пленки нарушает баланс между равными, но противоположными по знаку индуктивным и емкостным взаимодействиями между резонаторами, то становится понятным, что с увеличением центральной рабочей частоты устройства уменьшается относительная полоса пропускания. Возрастание относительной ширины полосы пропускания с увеличением ширины полоскового проводника ВТСП элемента обусловлено ростом взаимодействия вследствие уменьшения при этом его полного сопротивления. Так же из рис. 7 и рис. Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

видно, что ширина рамки ВТСП всё меньше влияет на относительную ширину полосы пропускания устройства с увеличением частоты. Это можно связать с тем, что максимум плотности СВЧ тока смещен к краям полоскового проводника рамки и с ростом частоты этот эффект усиливается. И начиная с некоторых частот, в средней (по сечению) части полоскового проводника ВТСП рамки плотность тока становится практически нулевой.

Следует заметить, что измеренная относительная ширина полосы пропускания для конструкции рис. 1 составила около 20 % (центральная частота устройства 2.8 ГГц, ширина рамки ВТСП 0.1 мм), а для конструкции рис. 4 10 % (центральная частота устройства 9 ГГц, ширина рамки ВТСП 0.2 мм), что довольно хорошо совпадает с результатами исследований: рис. 7 и рис. 9 соответственно.

Таким образом представленные устройства защиты, в «открытом» состоянии пропускают слабый сигнал с малым значением ослабления, а в «запертом» состоянии обеспечивают ослабление порядка 20...30 дБ в рабочей полосе устройства, причем ослабление происходит в основном за счет отражения мощности, поступившей на вход устройства.

Литература Сверхвысокочастотные защитные устройства. М.: Радио и связь, 1993. 128 С.

2. Пат 2189670 Российская Федерация. Защитное устройство СВЧ / Балыко А.К., Мальцев В.А., Рудый Ю.Б.;.

опубл. 20.09.02.

3. Wu M.K., Ashburn J.R., Torng C.J., at al. Superconductivity at 93 K in a new mixed-phase Yb-Ba-Cu-O compound system at ambient pressure // Phys. Rev. Lett. 1987. V.58. No 9.

P. 908-910.

4. Козырев А.Б. Эффект быстрого переключения Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

использования в СВЧ-микроэлектронике // Соросовский образовательный журнал. 2004. Т. 8. № 1. С. 93-100.

5. Booth J.C., Leong K., Schima S.A. A superconducting microwave power limiter for high-performance receiver protection // IEEE Transactions on Microwave Theory and Techniques.

2004. V. 11. No 3. P. 361-366.

6. Вендик О. Г., Карпюк А., Колесов С.Г., Попов А. Ю.

Анализ резонансных выключателей и ограничителей на основе сверхпроводниковых пленок // СФХТ. 1990. Т. 3. №10.

С. 2161-2169.

7. Гайдуков М.М., Козырев А.Б., Ковалевич Л., Самойлова Т.Б., Солдатенков О.И. Ограничители СВЧ-мощности на основе пленок YBa2Cu3O7- // СФХТ. 1990. Т. 3. №10.

С. 2170-2174.

сверхпроводящей YBa2Cu3O7- микрополосковой линии с сужением // ФНТ. 2009. Т. 35. № 2. С. 141-149.

9. Пат. 2395872 Российская Федерация. Микрополосковое защитное устройство / Беляев Б.А., Лексиков А. А., Сержантов А.М., Говорун И.В.; опубл. 27.07.10, Бюл. №21.

10. Беляев Б.А., Лексиков А. А., Сержантов А.М., Говорун И.В. Микрополосковое защитное устройство // Материалы 19й Межд. Крымской Конф. «СВЧ-техника и телекоммуникационные технологии» (КрыМиКо’2009).

Севастополь. 2009. С. 511512.

11. Говорун И.В., Лексиков А. А., Сержантов А.М.

Микрополосковое защитное устройство с управляющим элементом из ВТСП пленки // 10-я Межд. Научно-техническая приборостроения АПЭП-2010». Новосибирск. – 2010. С. 167Newman N., Lyons W.G. High-Temperature Superconducting Microwave Devices: Fundamental Issues in Materials, Physics, and Engineering // J. of Superconductivity.

1993. – V. 6. – No 3. – P. 119-160.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

МЕТОД ИМПЕДАНСНОЙ СПЕКТРОСКОПИИ В

ИССЛЕДОВАНИИ ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ

ЖИДКИХ КРИСТАЛЛОВ

Институт физики им. Л.В. Киренского СО РАН, Методом импедансной спектроскопии проведены исследования электрофизических характеристик жидкого кристалла (ЖК) 8СВ, допированного ионным сурфактантом (СТАВ) в диапазоне частот от 1Гц до 8 ГГц. Разработаны устройства, позволяющие проводить измерения диэлектрической проницаемости и импеданса в СВЧобласти. Используя метод замещения образца эквивалентной электрической схемой, проведена аппроксимация импедансных спектров и определены электрофизические и релаксационные характеристики материала.

Введение Жидкие кристаллы (ЖК) благодаря их способности образовывать упорядоченные мезофазы нашли широкое применение в устройствах оптоэлектроники и отображения информации. Вместе с тем существуют возможности практического использования жидкокристаллических материалов и в качестве активных сред для создания управляемых электрическим или магнитным полем устройств радиоэлектроники, автоматики и СВЧ-техники [1,2]. В этих устройствах ЖК–ячейка представляет собой плоскопараллельный конденсатор, между пластинами которого залит ЖК. Для согласования такой ячейки с элементами электрической цепи необходимо знание полного комплексного сопротивления (импеданса) как в области радиочастот, так и в СВЧ–диапазоне длин волн. В настоящее время методика измерения импеданса хорошо освоена в частотном диапазоне от нескольких миллигерц до нескольких десятков мегагерц, Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

однако на более высоких частотах измерения существенно затрудняются из-за отсутствия специализированных измерительных ячеек и методики измерений. Данная работа посвящена разработке жидкокристаллических ячеек и проведению исследований электрофизических характеристик ЖК 8СВ в диапазоне частот от 1 Гц до 8 ГГц.

Образцы и методика эксперимента Для исследований был выбран нематический жидкий кристалл 4-n-октил-4-цианобифенил (8СВ), содержащий в качестве примеси ионообразующий сурфактант цетилтриметил-аммоний бромистый (CTAB). Компоненты 8СВ и СTAВ смешивались в весовом соотношении 1 : 0.01 при Т = 50° С. Сурфактант, растворяясь в ЖК, распадается на ионы Br определяются катионами, которые при данной концентрации частично адсорбируются на стенках измерительной ячейки и задают исходную гомеотропную ориентацию «директора».

Находящиеся в объеме комплексы СTA+ и ионы Br– участвуют в процессах ионной проводимости мезофазы [3].

В области частот от 1 Гц до 100 МГц импедансные измерения ЖК проводились с использованием ячейки, представляющей собой плоско-параллельный конденсатор с позолоченными пластинами площадью S = 26.72 мм2 и зазором d = 0.065 мм. С целью исключения возможных электрохимических реакций использовались позолоченные электроды. Подготовленный образец ЖК заливался в ячейку из изотропной фазы и выдерживался в течение 12 часов при комнатной температуре. Ячейка в специальном держателе помещалась в термостат с температурой 36С и соединялась линиями передач с измерителями импеданса WK 4270 (Wayne Kerr Electronics) и ВМ 538 (Tesla), работающих в диапазоне частот от 50 Гц до 1 МГц и 1 100 МГц, соответственно. В области частот ниже 50 Гц амплитуда и фаза тока текущего через образец измерялась с помощью стандартных приборов Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

(вольтметра В7-16, осциллографа С1-77) и фазометра Ф-5, а также методом эллипсометрии. Подаваемое на электроды ячейки переменное напряжение составляло величину Uac = 0. В. В эксперименте измерялись значения модуля импеданса |Z| и фазового угла, а затем рассчитывались спектры действительной Z=|Z| Cos и мнимой Z = |Z| Sin компонент импеданса, которые позволяют определять и анализировать электрофизические характеристики исследуемого материала. Относительная погрешность измерений импеданса не превышала 5%.

На частотах 100 f 2000 МГц импедансные измерения проводились с помощью микрополоскового датчика “ кольцевого ” типа, показанного на рис. 1а. Верхний контур датчика изготавливался на подложке из поликора ( = 9.8) и подключался к линиям передачи 5 посредством емкостей связи 4. ЖК заливался в зазор между обкладками плоского конденсатора 3 размерами 550.1 мм3, расположенного в пучности СВЧ электрического поля. Перестройка датчика по частоте с шагом 20 – 50 МГц осуществлялась последовательным подключением в пучность СВЧ-тока резонатора сосредоточенной индуктивности (L).

В диапазоне частот 2 f 8 ГГц для измерений использовалась конструкция многомодового Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

микрополоскового резонатора (рис.1б), изготовленного также на поликоровой подложке и представляющего собой линейный участок полосковой линии с миниатюрной сосредоточенной емкостью Сх на конце резонатора. ЖК заливался с зазор емкости величиной 0.1 мм. Для оптимального согласования резонатора с трактом использовалась индуктивно-емкостная связь С12, L12. Данный диапазон частот перекрывался девятью резонансными модами.

В эксперименте измерялись коэффициенты отражения и коэффициенты передачи датчиков с помощью измерителя амплитудно-частотных характеристик «Микран P2M-04».

Затем определялась добротность и сдвиг частоты датчика с ЖК относительно пустого резонатора. Эти измерения позволяли рассчитать значения ДП и импеданса ЖК с относительной точностью 2 – 5 %.

Результаты и обсуждение На рис.2а представлены частотные зависимости модуля импеданса |Z| и фазового угла исследуемого образца. Как видно, модуль импеданса является немонотонной функцией частоты, возрастающей в области низких частот и уменьшающейся в высокочастотной области. В области низких частот такое поведение импеданса характерно для диэлектрических жидкостей, обладающих ионной проводимостью. Как и в обычных электролитах, наблюдаемое возрастание импеданса ЖК с понижением частоты электрического поля обусловлено смещением ионов к поверхности электродов и образованием двойных электрических слоев. Этот процесс сопровождается диффузией к электроду и от электрода окисленных и восстановленных подвижных комплексов СТА+ и Br, а также специфическими адсорбционными процессами на поверхности электродов, что приводит к увеличению как активной, так и реактивной компоненты импеданса.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Рис.2 Дисперсия |Z|, (а) и годограф (б) 8СВ. Точки – эксперимент, сплошные линии - аппроксимация с использованием эквивалентной схемы, показанной на вставке (а) Характер поведения этих составляющих хорошо выявляется путем построения годографа Найквиста, представляющего собой зависимость Z от Z. (рис. 2б). Как видно, форма годографа в области высоких и средних частот близка к полуокружности, максимум которой соответствует частоте f = 48 кГц. Эта частота соответствует времени электрической релаксации E = 1/2f = 3.32·10-6 с. Как видно, в области низких частот ( f 1 кГц) происходит отклонение годографа от полуокружности в виде длинного луча, угол наклона которого к оси абсцисс близок к 45. Количественное описание подобных процессов, наблюдаемых в растворах электролитов, обычно проводится путем построения эквивалентной электрической схемы, содержащей специфический элемент, получивший название элемента Варбурга. Этот элемент моделируется последовательным соединением частотно-зависимого сопротивления RW и емкости CW, которые описывают процессы диффузии и проводимости у границы электрод электролит и соответствуют следующим выражениям:

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

где WS постоянная Варбурга [4].

Здесь R – газовая постоянная, NA – постоянная Авогадро, F – постоянная Фарадея, S – площадь пластин измерительной ячейки.

В данной работе для аппроксимации импедансного спектра во всем диапазоне частот предложена эквивалентная схема, показанная на рис. 2а (вставка), где элемент Варбурга обозначен как (WS – постоянная Варбурга). Кроме того, эта схема содержит обычные радиотехнические элементы, которые моделируют сопротивление объема мезофазы (R1), а цепочка R2 C2 вводится для описания дипольноориентационной области дисперсии диэлектрической проницаемости ЖК в области частот вблизи 5 – 10 МГц.

Ёмкость С1 определяет спектр импеданса в СВЧ – диапазоне.

Расчет импеданса такой цепи проводился с помощью специальной программы симуляции импедансных спектров (EIS–analyzer). Сплошные линии на рис.2 соответствуют следующим параметрам электрической схемы: R1 = 73.3 кОм, C1 = 12 пФ, R2 = 460 Ом, C2 = 38пФ, WS = 2105 Омм2с–0.5. По этим параметрам были рассчитаны значения времен электрической (E) и диэлектрической (D) релаксации ЖК, как E = R1(C1 + C2) = 3.6610-6с и D = R2(C1 + C2) = 2.310-8с соответственно. Из соотношения для постоянной Варбурга (3) численным методом определены значения концентрации (n) и коэффициента диффузии (D) ионов: n = 41021 м-3 и D = 3.510м /с.

Как видно на рис. 2б (вставка) в высокочастотной области годографа обнаруживается хорошо видимое отклонение экспериментальных точек от основной полуокружности на частотах больших 40 МГц. Это отклонение было обнаружено Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

высокочувствительных измерительных СВЧ-датчиков импеданса. Сопоставляя экспериментальные данные, приведенные на рис 2 а и б видно, что область частот вблизи 40 МГц соответствует области дисперсии ДП жидкого кристалла, которая сопровождается появлением глубокого минимума фазового угла из-за существенного возрастания диэлектрических потерь. Этот факт может оказаться весьма важным, так как большая реакция угла не только на изменение электрической проводимости, но и на диэлектрические релаксационные процессы заставляет в методическом плане отдавать предпочтение измерениям не амплитудных, а фазочастотных характеристик. В этом случае для используемых в работе измерительных ячеек частота резонанса соответствует переходу фазы через ноль, а ширина линии резонанса определяется по максимальным и минимальным значениям угла. По определенным таким образом значениям Z и Z были найдены частотные зависимости компонент ДП, вычисленные с помощью соотношений (4), а также компоненты удельной проводимости () (5) и приведены на рис 3а, б.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

На рис.3а (вставка) видно, что в области высоких частот 10 108 Гц мнимая компонента ДП имеет максимум при частоте fd = 7 МГц, соответствующей характерному для ЖК 8СВ времени диэлектрической релаксации D = 1/2fd = 2.27·10-8с, а дисперсия действительной компоненты экспериментальным данным, например [5]. В области частот 104 106 Гц действительная компонента имеет постоянное значение (рис.3а), которое соответствует статической ДП материала s = 13.6. На более низких частотах наблюдается значительный рост и. Возрастание мнимой компоненты связано с увеличением электрических потерь, обусловленных наличием активной проводимости, и описывается соотношением = /2f0, где 0 – диэлектрическая проницаемость вакуума. На рис.3б видно, что на частотах вплоть до f ~ 104 Гц  практически постоянна и преобладает над реактивной компонентой . Лишь при частотах f 102 Гц, активная компонента проводимости незначительно уменьшается. Как и в обычных электролитах, уменьшение проводимости при понижении частоты обычно связывается с уменьшением числа ионов вблизи электродов из-за окислительно-восстановительных процессов и особенностей диффузии заряженных и нейтральных ионов, а также возможных процессов адсорбции катионных комплексов СТА+ на поверхности электродов.

Это ведет к образованию двойного электрического слоя, который не только ограничивает проводимость, но и способствует возрастанию действительной компоненты (f) в области низких частот из-за экранировки внутреннего электрического поля и приводит к кажущемуся увеличению емкости измерительной ячейки и ДП образца (рис. 3а).

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Рис. 3 Дисперсия компонент ДП ,  (а) и проводимости ,  (б) 8СВ. Точки – эксперимент, сплошные линии – расчет с помощью Этот эффект является необычным для чистых ЖК и наблюдается лишь при наличии заметной ионной проводимости. Необычным является и то, что с понижением частоты реактивная компонента проводимости =2f также возрастает, начиная с частот 103 Гц (рис.3б), что указывает на рост емкости в области двойного электрического слоя. Высокочастотное возрастание проводимости обусловлено процессами электрической релаксации.

Заключение Таким образом, в настоящей работе разработаны устройства, позволяющие проводить измерения диэлектрической проницаемости и импеданса ЖК–ячейки в СВЧ-области и проведены исследования электрофизических характеристик жидкого кристалла 8СВ, содержащего ионный сурфактант СТАВ в диапазоне частот от 1Гц до 8 ГГц.

Установлено, что введение ионов в составе сурфактанта приводит к существенному изменению импедансных спектров в низкочастотном диапазоне (f 1кГц). Показано, что в области низких частот действительные и мнимые компоненты ДП увеличиваются в результате смещения примесных ионов сурфактанта СТАВ к границам раздела электродЖК и их Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

адсорбции, сопровождающейся диффузией и образованием области пространственного заряда вблизи поверхности электродов. Используя метод замещения образца эквивалентной электрической схемой, проведена аппроксимация импедансных и диэлектрических спектров с использованием диффузионного элемента Варбурга.

Рассчитаны значения концентрации и коэффициентов диффузии ионов, а также определены электрофизические и релаксационные характеристики материала: проводимость, диэлектрическая проницаемость, времена электрической и диэлектрической релаксации ЖК (таблица 1).

Литература:

1. Беляев Б.А., Волошин А.С., Сержантов А.М., Шабанов В.Ф. // Известия ВУЗов. 2010. №9/2 С. 157-160.

2. Беляев Б.А., Лексиков А.А., Сержантов А.М., Шабанов В.Ф. // Письма в ЖТФ. 2008. Т.34. Вып. 11 С. 19-28.

3. Зырянов В.Я., Крахалев М.Н., Прищепа О.О., Шабанов А.В. // Письма в ЖЭТФ. 2007. Т.86. Вып. 6. С. 440-445.

4. Графов Б. М., Укше Е. А. // Успехи химии. 1975.

Т.XLIV. Вып. 11. С. 1979-1986.

5. Spokel G. J. // Mol. Cryst. Liq. Cryst. 1973. Vol. 22. P. – 269.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

ИССЛЕДОВАНИЕ РЕЗОНАНСНЫХ КОНСТРУКЦИЙ

УПРАВЛЯЕМЫХ ФАЗОВРАЩАТЕЛЕЙ НА ОСНОВЕ

АКТИВНЫХ СРЕД

Сибирский федеральный университет, Проведены систематические исследования влияния конструктивных параметров электрически управляемых резонансных фазовращателей на их основные электрические характеристики. Получены аналитические выражения, позволяющие качественно и количественно оценить влияние конструктивных параметров на управляемый сдвиг фазы и ширину рабочей полосы частот. Сформулированы рекомендации по оптимизации конструктивных параметров для реализации устройств с предельно высокими электрическими характеристиками.

Перестраиваемые фазовращатели (фазовые модуляторы) являются важнейшими элементами фазированных антенных решеток радиолокационных станций [1, 2], они широко используются также в современных системах связи [3], в различной измерительной и специальной радиоаппаратуре. С развитием радиотехники и микроэлектроники непрерывно повышаются требования к таким устройствам, в частности, к их электрическим характеристикам, миниатюрности, надежности, технологичности в производстве, при этом наилучшими по совокупности характеристик оказываются устройства на основе полосковых и микрополосковых линий передачи [4-6]. В настоящее время проводится большое количество исследований, связанных с разработкой и созданием управляемых устройств, не только на основе традиционных активных сред, но и новых, совсем недавно еще не применявшихся для этих целей, например, жидких кристаллов [7, 8], тонких магнитных пленок [9-11]. Такие Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

устройства оказываются перспективными для применения в диапазоне от метровых до субмиллиметровых длин волн и, посуществу, относятся к новой элементной базе радиоэлектроники, использование которой позволит вывести характеристики радиотехнических систем на качественно новый уровень. Однако следует отметить, что традиционные подходы, используемые при построении управляемых фазовращателей СВЧ диапазона, в значительной степени исчерпали возможности дальнейшего улучшения их рабочих характеристик. Так, например, увеличить управляемый фазовый сдвиг в конструкциях на основе согласованных с трактом полосковых и микрополосковых линий передачи, содержащих среды с электрически управляемыми параметрами (сегнетоэлектрики, магнитодиэлектрики), можно в основном за счет увеличения длины линии (что ведет к увеличению размеров устройства), т.к. материалов, характеризующихся большими изменениями диэлектрической или магнитной проницаемости в соответствующих полях на СВЧ нет.

В работах [12-14] был предложен новый резонансный принцип построения электрически управляемых СВЧ фазовращателей, главной особенностью которого является использование перестраиваемых по частоте микрополосковых резонаторов в качестве основы для построения таких устройств. Это позволяет создавать миниатюрные фазовращатели с высоким фактором коммутационного качества, рабочие частоты которых могут лежать в диапазоне от метровых до миллиметровых длин волн, однако систематических исследований таких конструкций не проводилось.

Систематические исследования резонансных конструкций фазовращателей необходимы, во-первых, чтобы оценить возможности достижения на них предельно высоких электрических характеристик, а во-вторых, чтобы разработать физические основы и получить необходимые рекомендации по Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

оптимизации их конструктивных параметров для реализации устройств с заданными основными характеристиками. К таким характеристикам, как известно, относятся управляемый сдвиг фазы и рабочая полоса частот. В первую очередь необходимо изучить поведение фазовых характеристик многозвенных фильтров, так как перспективные резонансные конструкции фазовращателей представляют собой полосно-пропускающие фильтры, в которых наклон фазо-частотной характеристики в полосе пропускания значительно круче, чем у согласованной линии передачи. Именно поэтому управляемый сдвиг фазы в резонансных фазовращателях существенно больше при прочих равных условиях, чем в аналогичных устройствах, построенных на согласованных линиях передачи. Важно отметить, что систематических исследований поведения зависимостей фазо-частотных характеристик (ФЧХ) фильтров от параметров их амплитудно-частотных характеристик (АЧХ), определяемых, в первую очередь, количеством звеньев и величиной потерь на отражение, не проводилось.

Известно, что АЧХ и ФЧХ минимально-фазовых цепей (имеющих только один канал передачи энергии) жестко связаны между собой преобразованием Гильберта. К таким цепям относятся и СВЧ полосно-пропускающие фильтры (ППФ), построенные на гальванически или электромагнитно связанных полуволновых или четвертьволновых резонаторах, при условии, что взаимодействие имеет место только между соседними резонаторами. Известно также, что передаточная характеристика таких фильтров может быть описана некоторой аналитической функцией, например, на основе полиномов Чебышева. Очевидно, что в этом случае ФЧХ полосно-пропускающих фильтров также может быть получена аналитически, однако это аналитическое выражение будет весьма громоздким. В то же время, для оптимально настроенной конструкции фильтра (рисунок 1), когда в его полосе пропускания максимумы потерь на отражение Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

находятся на заданном уровне – Rmax, ФЧХ в полосе пропускания является почти линейной функцией.

Поэтому в нашем исследовании частотную зависимость фазы в полосе пропускания будем считать линейной характеристики, f0 – центральная частота фильтра, d – константа. Пусть – величина изменения фазы («размах»

фазы) в полосе пропускания (рисунок 1), тогда, очевидно, что k = /f0.

Для объективного сравнения результатов исследования при изучении поведения «размаха» фазы в полосе пропускания фильтра от количества звеньев в нем n и параметров его амплитудно-частотной характеристики, удобно ввести понятие «размаха» фазы приходящегося на одно звено фильтра 1 = /n. В первом исследовании изучалось поведение 1 фильтра при варьировании его измеренной по уровню -3дБ от уровня минимальных потерь.

На рисунке 2 представлены зависимости 1(f0/f0), построенные для нескольких полосно-пропускающих фильтров, различающихся количеством звеньев от 1 до 12. В исследовании использовался численный анализ моделей фильтров на сосредоточенных элементах, характеристики которых описываются полиномами Чебышева (для n 1). При этом фильтры настраивались так, чтобы все максимумы потерь на отражение в полосе пропускания находились на уровне Rmax = –14 дБ (см. рисунок 1).

Исследование показало, что «размах» фазы в полосе пропускания ППФ практически не зависит от ширины полосы пропускания, но этот «размах», как и следовало ожидать, существенно зависит от количества звеньев в фильтре. Более того, от количества звеньев в ППФ наблюдается достаточно сильная зависимость и величины «размаха» фазы Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

приходящегося на одно звено 1 (рисунк 2). Видно, что с увеличением числа звеньев от 1 до 12 «размах» увеличивается более, чем в полтора раза.

Рисунок 1. Амплитудно-частотные – а и фазо-частотная – б характеристики полосно-пропускающего фильтра (L – прямые Зависимость «размаха» фазы, приходящегося на одно звено полосно-пропускающего фильтра, от числа звеньев в нем представлена на рисунке 3. Эта зависимость достаточно хорошо аппроксимируется квадратной параболой 1 = -0.3378n + 9.1962n + 81.214 (с достоверностью аппроксимации = 0,9998). Однако при дальнейшем увеличении числа звеньев наступает насыщение «размаха»

фазы, приходящегося на одно звено, поэтому при большом количестве резонаторов в фильтре лучше использовать не Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

параболическую, а логарифмическую аппроксимацию для 1(n). Как будет показано ниже уровень насыщения 1(n) напрямую зависит от уровня положения максимумов потерь на отражение в полосе пропускания ППФ Rmax (см. рисунок 1а).

Рисунок 2. Зависимости величины Ф1 от количества звеньев и относительной ширины полосы пропускания фильтра.

Важно отметить, что полученная зависимость 1(n) (рисунок 3) будет справедлива для полосно-пропускающих фильтров, построенных не только на сосредоточенных элементах, модели которых использовались в данном вычислительном эксперименте, но и любых других конструкций, в том числе и в микрополосковом исполнении.

Необходимо только, чтобы все эти фильтры имели, во-первых, чебышевскую характеристику (n полюсов на отражение в полосе пропускания и нет нулей прохождения в полосах заграждения), а, во-вторых, настроены так, чтобы максимумы потерь на отражение в полосе пропускания Rmax = 14 дБ.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Заметим, что для реальных фильтров, построенных на распределенных элементах, названное выше требование об отсутствии нулей прохождения в полосах заграждения, как правило, не выполняется. Однако, если нули прохождения расположены достаточно далеко от полосы пропускания, то они практически не влияют на поведение как амплитудночастотной, так и фазо-частотной характеристик в области полосы пропускания.

Рисунок 3. Зависимость «размаха» фазы на одно звено от числа звеньев в ППФ. Точки – вычислительный эксперимент, линия – Исследования показали, что при настройке фильтров с уровнем потерь на отражение выше Rmax = 14 дБ величина «размаха» фазы на один резонатор 1 увеличивается, а наоборот – уменьшается, что демонстрируется на рисунке 4.

Как известно, в пределе при понижении уровня отражений, происходит слиянии всех n полюсов, наблюдаемых в полосе пропускания фильтра, в один (Rmax = -), и этот случай соответствует критической связи резонаторов друг с другом и с линиями передачи. Такой фильтр называют фильтром Баттерворта. Как показал вычислительный эксперимент, набег Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

фазы на одно звено в фильтре Баттерворта составляет 90° независимо от количества звеньев в нем.

Рисунок 4. Зависимости «размаха» фазы на одно звено от числа звеньев в ППФ, построенные для различных уровней отражения в Таким образом, частотная зависимость фазы в полосе пропускания полосно-пропускающего фильтра, состоящего из n резонаторов (n12), имеющего чебышевскую характеристику и настроенного так, что все максимумы отражения в его полосе пропускания находятся на уровне Rmax = 14 дБ, может быть выражена следующей формулой с точностью до постоянного слагаемого Уровень Rmax = 14 дБ выбран не случайно, ему соответствует коэффициент стоячей волны КСВ=1.5, который требуется не превысить на входе и выходе подавляющего большинства устройств СВЧ техники, включая частотноселективные.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Полученное выражение (2) позволяет оценить изменение фазы прошедшего через фазовращатель сигнала, если устройство представляет собой перестраиваемый фильтр, например, микрополосковый, при сдвиге его центральной частоты в результате изменения диэлектрической или магнитной проницаемости подложки. Для определенности проведем исследование жидкокристаллического резонансного фазовращателя. Однако следует отметить, что полученные результаты могут быть без ограничений перенесены и на любые резонансные фазовращатели, в том числе, в которых для управления используются магнитные активные материалы. Совершенно очевидно, что без систематического анализа управляемого сдвига фазы модели фазовращателя невозможно создать оптимизированную конструкцию устройства, обладающего предельно высоким управляемым сдвигом фазы.

Так как резонансный жидкокристаллический фазовращатель представляет собой перестраиваемый полоснопропускающий микрополосковый фильтр, предположим, что он имеет центральную частоту f0 и ширину полосы пропускания f при некотором среднем значении эффективной диэлектрической проницаемости подложки, роль которой играет жидкий кристалл. В дальнейшем для удобства эффективную диэлектрическую проницаемость подложки микрополосковой линии будем называть просто диэлектрической проницаемостью. Очевидно, что при уменьшении или увеличении диэлектрической проницаемости на величину /2 центральная частота фильтра будет смещаться, принимая значения f 0 и f0, соответственно.

Ширина полосы пропускания здесь и далее определяется по уровню -3 дБ от минимального уровня прямых потерь. Будем считать, что модули изменения центральной частоты при увеличении и уменьшении диэлектрической проницаемости одинаковы, а ширина полосы пропускания при перестройке Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

фильтра не изменяется. На рисунке 5 схематично показаны частоты, характеризующие полосу пропускания в среднем и крайних положениях перестраиваемого полоснопропускающего фильтра.

Рисунок 5. Характерные частоты при перестройке полоснопропускающего фильтра, на котором строится резонансный Обозначим ширину полосы частот, в которой прямые потери фазовращателя остаются в пределах -3 дБ во всем диапазоне перестройки фильтра f, а диапазон перестройки его центральной частоты df0. Получим выражение, связывающее относительную ширину полосы пропускания фильтра f df с относительной шириной полосы рабочих частот фазовращателя f df0. На рисунке 5 видно, что изменение центральной частоты df 0 f 0 f0 связано с ширинами полосы пропускания фильтра и рабочей полосы частот фазовращателя соотношением df0 f f. Частоты f 0 и f 0 можно выразить через диэлектрические параметры подложки и частоту f0 :

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Следовательно, можно записать Разделив правую и левую часть на f0, перейдем к относительным величинам:

Данное выражение позволяет при известной анизотропии диэлектрической проницаемости и заданной относительной ширине полосы рабочих частот фазовращателя f/df0 найти необходимую относительную ширину полосы пропускания устройства как фильтра f/df0.

Воспользовавшись формулами (1) и (2), и проведя несложные преобразования, получим разность фазовых характеристик ППФ с центральными частотами f0 и f 0, которая и будет являться управляемым фазовым сдвигом исследуемого устройства как фазовращателя:

Воспользовавшись формулой (5), можно переписать это выражение в виде:

Таким образом, полученная формула (7) описывает зависимость величины управляемого фазового сдвига в Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

рабочей полосе частот резонансного фазовращателя. При этом учитывается количество резонаторов в нем, относительная ширина полосы его рабочих частот и величина анизотропии диэлектрической проницаемости подложки. Несложно показать, что вместо эффективной диэлектрической проницаемости в вышеизложенных рассуждениях может участвовать эффективная магнитная проницаемость, так как ее влияние на перестройку ППФ равносильно.

При фиксированной анизотропии диэлектрической проницаемости подложки увеличение полосы рабочих частот фазовращателя будет приводить к снижению управляемого фазового сдвига. Например, при относительной рабочей полосе частот фазовращателя 5% управляемый сдвиг фазы четырехзвенного устройства составит около 250° для диэлектрической анизотропии =0.4 (это примерно соответствует характеристикам на СВЧ реальных жидких кристаллов). При расширении полосы рабочих частот в два раза до 10% управляемый сдвиг фазы уменьшается до 180°.

При этом для обеспечения заданной рабочей полосы фазовращателя относительная ширина полосы пропускания фильтра увеличивается с 12% до 17%, соответственно. На рисунке 6 представлены зависимости управляемого сдвига фазы фазовращателя и требуемой относительной ширины полосы пропускания фильтра, на котором он построен, от относительной ширины рабочих частот устройства для =0. и =3.

Представляет также большой интерес зависимость управляемого сдвига фазы от количества звеньев в фильтре, образующем фазовращатель. Такие зависимости, построенные для трех значений относительной ширины рабочих частот, приведены на рисунке 7 для рассмотренного выше фазовращателя с указанными диэлектрическими характеристиками жидкого кристалла. По этим зависимостям несложно оценить необходимое количество звеньев в фильтре, Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

которое позволит в заданной полосе рабочих частот разрабатываемого фазовращателя получить требуемый управляемый фазовый сдвиг, например, = 360°. В данном случае для f/f0 = 5% оно равно шести, для f/f0 = 10% – восьми, а для f/f0 = 20% – двенадцати.

Рисунок 6. Зависимость управляемого сдвига фазы фазовращателя и требуемой ширины полосы пропускания четырехзвенного фильтра, на котором он построен, от относительной ширины полосы рабочих частот жидкокристаллического устройства.

Рассмотрим теперь поведение фазового сдвига для заданной ширины рабочей полосы частот фазовращателя при изменении анизотропии диэлектрической проницаемости жидкого кристалла. А также поведение ширины полосы пропускания ППФ, на котором построен данный фазовращатель, обеспечивающей постоянство ширины его заданной рабочей полосы частот. Необходимость и смысл проведения такого исследования проясняет рисунок 8.

Действительно два фазовращателя, построенные на полоснопропускающих фильтрах с одинаковым количеством звеньев, имеющие одинаковую ширину рабочей полосы частот, но различную диэлектрическую анизотропию жидкого кристалла, будут иметь разный управляемый сдвиг фазы. Разумеется, что в этом случае для обеспечения заданной ширины рабочей Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

полосы частот потребуется разная ширина полос пропускания фильтров, образующих фазовращатели.

Рисунок 7. Зависимость управляемого сдвига фазы от количества звеньев в резонансном фазовращателе для трех значений относительной ширины полосы его рабочих частот (диэлектрические параметры жидкого кристалла: =3, =0.4).

При условии постоянства ширины рабочей полосы частот фазовращателя, как и следовало ожидать, увеличение диэлектрической анизотропии жидкого кристалла приводит к росту управляемого фазового сдвига (рисунок 9), но эта зависимость сильно нелинейная. Однако поведение требуемой относительной ширины полосы пропускания ППФ, на котором построен фазовращатель, с увеличением растет практически линейно. В результате можно утверждать, в случае (а) (рисунок 8) управляемый фазовый сдвиг у фазовращателя будет больше, чем в случае (б) на этом же рисунке.

Полученные результаты позволяют рекомендовать при разработке резонансных управляемых фазовращателей, построенных на жидких кристаллах или на активном магнитном материале, использовать предельно широкие полосы пропускания фильтров, которые позволяют достичь Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

заданного управляемого сдвига фазы. Эта рекомендация особенно важна, когда имеется запас по величине диэлектрической или магнитной анизотропии управляющей среды.

Рисунок 8. АЧХ фильтров при минимальном (сплошная линия) и максимальном (штриховая линия) значениях диэлектрической проницаемости жидкого кристалла, обеспечивающие заданную ширину полосы рабочих частот резонансного фазовращателя f для Заметим, что увеличение ширины полосы пропускания ППФ приводит к соответствующему уменьшению потерь в ней, что, очевидно, увеличивает фактор качества фазовращателя, который вычисляется как отношение управляемого сдвига фазы к средней величине потерь в рабочей полосе частот фазовращателя.

Таким образом, проведенные исследования позволяют проводить качественную и количественную оценку влияния Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

различных параметров резонансного фазовращателя на его важнейшую характеристику – величину управляемого сдвига фазы. Важно отметить, что полученные результаты имеют достаточно хорошее совпадение с результатами моделирования конкретных устройств в широко распространенных пакетах программ «AWR Microwave Office», «CST Microwave Studio», «Ansoft HFSS», а также с экспериментальными исследованиями.

Рисунок 9. Зависимость управляемого сдвига фазы фазовращателя и требуемой ширины полосы пропускания фильтра, на котором он построен, от анизотропии диэлектрической проницаемости (=3, Литература 1. Вендик, О. Г. Антенны с электрическим сканированием // О.Г. Вендик, М.Д. Парнес; под ред. Л. Д. Бахраха. – М.:

САЙНС, 2002. – 250 с.

2. Вендик, О.Г. Фазовращатели сканирующих антенн для радаров обзора территорий / О.Г. Вендик, М.Д. Парнес // Компоненты и технологии. – 2007. – №9. – С. 164-166.

3. Vidmar M. Microwave Journal. – 1999. – N. 9. – P. 127Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

4. Б.А. Беляев, А.А. Лексиков, А.М. Сержаниов, В.Ф.

Шабанов. Физические основы создания электрически управляемых микрополосковых устройств // Известия ВУЗов ФИЗИКА, Том 51, №9, 2008 г.

5. Синтез фазовращателей на основе ступенчатой одиночной линии передачи со шлейфом Д. С. Губин, А. П.

Креницкий, В. П. Мещанов, Л. В. Шикова // РЭ, 2010, том 55, № 2, с. 162– 6. Su Sheng, Peng Wang, and C. K. Ong Compact tunable periodically LC loaded phase shifter using left-handed transmission line // Microwave and optical technology letters», Vol. 51, №9, p. 2127-2129.

7. R. James, F.A. Fernndez, S. E. Day, S. Bulja and D.

Mirshekar-Syahkal, Characterisation and Applications of Nematic Liquid Crystals in Microwave Devices // Molecular Crystals and Liquid Crystals, vol. 542, N 1, 196-203, June 8. S. Bulja, M. Yazdanpanahi, D. Mirshekar-Syahkal, et al., "Measurement of Dielectric Properties of Nematic Liquid Crystals at Millimeter Wavelengths" // IEEE Trans. Microwave Theory Techniques, vol. 58, N 12, pp. 3493-3501, December 2010.

9. J.W. Wang, S.D. Yoon, V.G. Harris, C. Vittoria and N.X.

Sun Integrated metal magnetic film coupled line circulators for monolithic microwave integrated circuits // ELECTRONICS LETTERS 1st March 2007 Vol. 43 No. 5.

10. A. V. Osipov, I. T. Iakubov, A. N. Lagarkov, S. A.

Maklakov D. A. Petrov, K. N. Rozanov, and I. A. Ryzhikov Multilayered Fe Films for Microwave Applications // PIERS ONLINE, Vol. 3, No. 8, 2007. p. 1303- 11. Б.А. Беляев, А.А. Лексиков, А.В. Изотов, А.М.

Сержантов, В.Ф. Шабанов Исследование тонких магнитных пленок и микрополосковых устройств на их основе // Известия вузов. Физика, Том 53, №9/2, 2010 г. Стр. 163- 12. Б.А. Беляев, А.С. Волошин, А.А. Лексиков, В.Ф.Шабанов Управляемый фазовращатель. // Патент России № 2257648. БИ № 21. 2005.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

13. Б.А.Беляев, А.А. Лексиков, Ан.А. Лексиков Управляемый фазовращатель. // Патент России № 2298266. БИ № 12. 2007.

14. Б.А. Беляев, А.А. Лексиков, А.В. Изотов, К.В. Лемберг, А.М. Сержантов Управляемый фазовращатель. // Патент России №2431221. БИ № 28. 2011.

УГЛОВЫЕ ЗАВИСИМОСТИ КОЭФФИЦИЕНТОВ

ОТРАЖЕНИЯ ВОЛН МЕТРОВОГО ДИАПАЗОНА ОТ

ПОЧВЕННО-ЛЕСНЫХ ПОКРОВОВ ЗЕМЛИ

Институт Физического Материаловедения Сибирского Отделения Российской Академии Наук, г. Улан-Удэ, В настоящее время предложен достаточно широкий набор математических моделей, описывающих рассеивающие и отражающие свойства структуры «земля - лес», учитывающих отдельные свойства структуры (частотную зависимость, взаимное влияние рассеивателей и т.д.) Как наиболее близкие по идеологии в предполагаемом проекте, можно отметить подходы, описываемые в работах [1, 2]. В предположенной в проекте модели используется борновское приближение, которое дополняется требованием, вытекающим из условия погружения в плотноупакованную среду, что эквивалентно учету взаимного влияния деревьев. Предлагается моделировать деревья композитными структурами, диэлектрическая проницаемость которых определяется как результирующая проницаемость смеси. Это, на наш взгляд, должно привести к уменьшению многофакторности модели.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Литература 1. Imhoff. M.L. A theoretical analysis of the effect of forest structure on SAR backscatter and remote sensing of biomas. // IEEE Trans.Geosci.Remote Sensing. 1995. V. 33. P. 341-352.

2. Lin, Yi-Cheng and Sarabandi K. A Monte Carlo Coherent Scatering Model For Forest Canopies Using Fractal-Generalted Trees. // IEEE Trans.Geosci.Remote Sensing. 1999. V.37. P. 440Гармаев Б. З.

НАХОЖДЕНИЕ ОПТИМАЛЬНОЙ ПУЛЬСОВОЙ

ВОЛНЫ ДЛЯ ФАЗОВОГО АНАЛИЗА КАРДИОЦИКЛА

С ПОМОЩЬЮ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ

Институт Физического Материаловедения Сибирского Отделения Российской Академии Наук, г. Улан-Удэ, dir@ipms.bscnet.ru; ofp@pres.bscnet.ru В последнее десятилетие, на фоне возрастающего использования математики и других точных наук, наблюдается ощутимый интерес к биомедицинской науке, направленной на улучшение качества жизни человека за счет интеграции знаний, накопленных в биологии, генетике, физиологии, экологии и других, иногда весьма далеких друг от друга областей знаний. Широкое распространение и доступность вычислительной техники с одновременным ростом ее возможностей дают возможность накапливания больших массивов данных об исследуемых процессах, что позволяет получать на основании их обработки качественно новые результаты. В настоящее время информация о состоянии сердечно-сосудистой системы получается в основном из электрокардиограммы и эхокардиограммы (УЗИ сердца). Сфигмография применяется лишь в диагностике состояния крупных артериальных сосудов. Существующие работы, например группы (Десова А.А. и др.), связанны с Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

анализом ритмической структуры в сфигмографии. Но существующие методы не позволяют выделять информативные точки на ее малоамплитудных сегментах.

Актуальными направлениями, связанными с вторичной обработкой физиологической информации, являются исследование и разработка новых способов оценки динамики протеканиях физиологических процессов путем анализа их частотной и фазовой составляющих. Нами рассматриваются возможности использования вейвлет-преобразования в качестве инструмента декомпозиции кардиофизиологических рядов в целях выделения физиологически значимых частотных компонентов для последующего анализа [1, 2].

Применяемый в работе [3] вейвлет-анализ пульсовых сигналов открывает новые возможности путем выявления характерных особенностей исследуемых сигналов малозаметных на их временных зависимостях и спектрах Фурье, что особенно важно для локализации характерных участков пульсовой волны с целью последующего выделения информативных точек на ее малоамплитудных сегментах, от точности определения которых зависит точность поставленного врачом диагноза. Таким образом, работа будет отличаться более широким анализом характеристик сфигмограмм, более новыми применяемыми методами и будет соответствовать современному уровню исследований.

Литература 1. Бороноев В.В., Гармаев Б.З., Лебединцева И.В.

Особенности непрерывного вейвлет-преобразования пульсовых сигналов // Оптика атмосферы и океана. 2007. Т.

20. № 12. С. 1142-1146.

2. Бороноев В.В., Гармаев Б.З. Метод непрерывного вейвлет преобразования в задаче выделения информативных точек пульсового сигнала // Биомедицинская радиоэлектроника. 2009. № 3. С. 44-49.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

3. Бороноев В.В., Гармаев Б.З. Особенности вейвлетобразов пульсовых сигналов при нарушении гемодинамики // Изв. вузов. Физика. 2010. Т. 53. Вып. 9/3. С. 192-193.

РАЗРАБОТКА МОДИФИЦИРОВАННЫХ

ОРГАНИЧЕСКИХ И НЕОРГАНИЧЕСКИХ СОРБЕНТОВ

ДЛЯ РЕМЕДИАЦИИ ВОДОЕМОВ, ЗАГРЯЗНЕННЫХ

ТЯЖЕЛЫМИ МЕТАЛЛАМИ

Институт неорганической химии им. А.В. Николаева СО РАН, г.

Ликвидация загрязнений водоемов обуславливает проведение исследований в условиях больших объемов воды и малых концентраций токсичных металлов. Для оценки сорбционной эффективности модифицированных органических и неорганических сорбентов использовали метод мезомоделирования [1, 2]. Суть метода заключается в искусственном ограничении участка водоема, в который вносятся добавки металлов, сорбенты и с течением времени оцениваются следующие параметры: изменение биоты, концентрация металлов в фильтрате, концентрация металлов в сорбентах, состав донных осадков. Очистка водоемов проводилась на примере токсичных металлов (Zn, Cd, Pb, Cu) с участием следующих сорбентов: нанопористый углеродный модифицированный сорбент (НУМС) [3], модифицированный пероксидом водорода НУМС, корни водного гиацинта, глина и рисовая шелуха, модифицированные гуматами. Показано, что эффективность процесса сорбции зависит как от вида модифицирования, так и состава поверхностных функциональных групп.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Литература 1. Сагидуллин А.К., Левченко Л.М., Буйновский А.С.

Изучение процессов сорбции комплекса [AuCl4]- из хлоридных растворов на углеродных сорбентах // Тез. докл.

XIX Международной Черняевской конференций по химии, аналитике и технологии платиновых металлов, 4-8 октября 2010 г. Ч. 2– Новосибирск: ИНХ СО РАН, 2010. – С. 27.

2. Сагидуллин А.К., Шелудякова Л.А., Смоляков Б.С., Левченко Л.М., Молоков П.Б. Характеризация функциональных групп биологических и углеродсодержащих сорбентов // Материалы Отраслевой научно-технической конференции «Технология и автоматизация атомной энергетики и промышленности», 16-20 мая 2011 г. – Северск:

Изд. СТИ НИЯУ МИФИ, 2011. – С. 3. Сагидуллин А.К., Шелудякова Л.А., Смоляков Б.С., Левченко Л.М., Молоков П.Б. Функциональные группы биологических и углеродсодержащих сорбентов // Тез. докл.

XIX Менделеевского съезда по общей и прикладной химии, 25-30 сентября 2011г. Т.2. – Волгоград: ИУНЛ ВолгГТУ, 2011.

– С. 550.

МОДИФИКАЦИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СВОЙСТВ

ПОДЛОЖЕК В РЕЗУЛЬТАТЕ НАНЕСЕНИЯ НА ИХ

ПОВЕРХНОСТЬ ГРАФИТОВЫХ НАНОРАЗМЕРНЫХ

Санкт-Петербургский национальный исследовательский университет информационных технологий, механики и оптики, Углеродные наноструктуры (фуллерены, нанотрубки, аморфные, алмазоподобные и графитизированные частицы) благодаря своим уникальным свойствам представляют Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

значительный интерес для промышленных технологий. Одним из таких свойств является химическая инертность, что делает возможным использовать покрытия на основе углеродных наноматериалов для улучшения свойств металлических поверхностей [1]. Исследования оптических свойств наноразмерных углеродных покрытий для кремниевых подложек показали, что данные материалы способны поглощать ультрафиолетовое излучение, пропуская при этом излучение видимого диапазона [2]. Покрытия на основе данных структур способны повышать износостойкость материалов подложек [3]. Графитовые наноматериалы обладают такими электрическими свойствами как высокая проводимость и подвижность носителей заряда, что делает данный вид материала перспективным для создания электронных приборов [4].

Наноструктуры осаждались в атмосфере воздуха на твердые металлические и диэлектрические (кварцевое стекло, твердая биоткань) подложки и исследовались методами оптической и сканирующей электронной микроскопии (СЭМ).

Установлено, что размеры отдельных графитовых наноструктур лежат в диапазоне 20 нм до 50 нм (рис. 1).

Экспериментально установлено, что покрытие, содержащее полученные графитовые наноструктуры, способствует увеличению микротвёрдости поверхности металлической подложки в 2 раза. Подобное изменение микротвердости может быть объяснено структурой покрытия, представляющего собой слои из цепочек графитовых наноструктур, которые вероятно благодаря плотному заполнению пространства препятствовали проникновению индентора микротвердомера в поверхность подложки.

Следует отметить, что микротвердость материалов может быть увеличена также путем нанесения на их поверхность соединений титана (TiN, TiON, TiAlN) [5].

При этом увеличение микротвердости для содержащих титан покрытий сопоставимо с увеличением микротвердости Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

для покрытий, содержащих углеродные наноструктуры.

Однако методы нанесения соединений титана магнетронное, реактивное радиочастотное и плазменное распыления сложны в реализации, так как требуют создания высокого вакуума, а также сопровождаются значительным повышением температуры поверхности материала подложки (до 400 С).

Рисунок 1. СЭМ изображения графитового наноразмерного покрытия при увеличении: а) 10000; б) 200000.

В данной работе планируется изучить изменения химических, электрических, механических и оптических свойств металлов и диэлектриков возникающие в результате нанесения на их поверхность графитовых наноструктур, образующихся в результате воздействия на поверхность графитсодержащего композита излучения лазера на иттербийэрбиевом стекле (Glass: Yb, Er) с длиной волны 1,54 мкм и длительностью импульса 30±1 мс. Особое внимание планируется уделить влиянию графитовых наноструктур на проводящие и сверхпроводящие свойства материалов электронной промышленности: удельное сопротивление, проводимость и температурный коэффициент сопротивления.

Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Литература 1. Tessonnier J.P., Rosental D., Hansen T.W. Analysis of the structure and chemical properties of some commercial carbon nanostructures // Carbon – 2009. – V. 47. – P. 17791798.

2. Baydogan N.D. Evaluation of optical properties of the amorphous carbon film on fused silica // Materials Science and Engineering. – 2004. – V. 107. – P. 7077.

3. L. L. Wang, L. Q. Zhang, M. Tian Mechanical and tribological properties of acrylonitrile–butadiene rubber filled with graphite and carbon black // Materials and Design 2012 V. P.450– 4. B. Marinho, M. Ghislandi, E. Tkalya, C. E. Koning Electrical conductivity of compacts of graphene, multi-wall carbon nanotubes, carbon black, and graphite powder // Powder Technology 2012 V. 221 P.351– 5. Guu Y.Y., Lin J.F., A. ChiFong The tribological characteristics of titanium nitride coatings. Part I. Coating thickness effects // Wear 1996. V. 194. P. 12–21.

ЭЛЕКТРОФИЗИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ

КОМПОЗИТОВ НА ОСНОВЕ НАНОСТРУКТУРНЫХ

УГЛЕРОДНЫХ ВКЛЮЧЕНИЙ НА НИЗКИХ ЧАСТОТАХ

Институт неорганической химии им. А.В. Николаева СО РАН, Активное исследование различных физико-химических свойств ультрадисперсных и наноразмерных материалов [1,2] поставило перед наукой ряд фундаментальных вопросов о физической природе связи структуры и состава композитов на динамические электрические свойства. Есть основания считать, что физические характеристики нанодисперсных Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

материалов в основном определяются: наличием развитых границ раздела между частицами; гетерофазных контактов или свободных поверхностей; перераспределением вкладов в общие физические характеристики структурно-дефектного поверхностного слоя и внутренней частью частицы, сохраняющей свойства массивного материала [3]. Однако, для более точной трактовки физико-химических процессов нельзя ограничиваться только качественным описанием, необходимо перечисленных физических механизмов. Такие оценки расширяют наши познания о строении вещества и позволяют создавать новые материалы с заданными электромагнитными характеристиками. Проведенные экспериментальные исследования электрофизических характеристик композитов на основе наноструктурных углеродных включений показывают наличие перколяционного порога, разделяющего композиты с диэлектрическими свойствами и проводниками по металлическому типу. С точки зрения электродинамики перколяционный порог разделяет материалы, поглощающие электромагнитное излучение и отражающие его.

Литература 1. Zinfer R. Ismagilov, Anastasia E. Shalagina, Evgeniy N.

Tkachev at al. Structure and electrical conductivity of nitrogendoped carbon nanofibers // Carbon V. 47, № 8, 2009, p. 1922PAC`s - 4.893) 2. A.I. Romanenko, O.B. Anikeeva, V.L. Kuznetsov, T.I.

Buryakov, E.N. Tkachev and A.N. Usoltseva. Influence of helium, hydrogen, oxygen, air and methane on conductivity of multiwalled carbon nanotubes // Sensors and Actuators A: Physical. Vol. 138, Is. 2, 26 August 2007, p. 350-354. (PAC`s 1.933) 3. A.I. Romanenko, O.B. Anikeeva, T.I. Buryakov, E.N.

Tkachev, K.R. Zhdanov, V.L. Kuznetsov, I.N. Mazov, A.N.

Usoltseva, A.V. Ischenko Influence of surface layer conditions of miltiwall carbon nanotubes on their electrophysical properties // Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»

Diamond and related materials, V. 19, 2010, p. 964-967. (PAC`s – 1.825)

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ

ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО

ИЗЛУЧЕНИЯ ТЕРАГЕРЦОВОГО ДИАПАЗОНА С

ПОЛИМЕРНЫМИ КОМПОЗИТАМИ НА ОСНОВЕ

УГЛЕРОДА ЛУКОВИЧНОЙ СТРУКТУРЫ

Институт катализа им. Г.К.Борескова СО РАН, г. Новосибирск Среди наноразмерных углеродных материалов, активно взаимодействующих с электромагнитным излучением, можно выделить композиты на основе: графенов, фуллеренов, многостенных и одностенных углеродных нанотрубок. В [1-3] показано, что материалы на основе углерода луковичной структуры (УЛС) способны поглощать электромагнитное излучение в диапазоне 30 230 ТГц, имеют низкую отражательную способность и могут быть использованы в качестве защитного экранирующего устройства, что мотивировало выбор объекта исследования. Синтез образцов УЛС проводили в две стадии. На предварительной стадии прогрев наноалмазов (НА) осуществляли при давлении 10– мм. рт. ст. при температуре 800 – 900 С в течение 3 часов. Для предотвращения обратной диффузии паров воды использовали затвор с концентрированной серной кислотой. Скорость нагрева выбирали в зависимости от количества образца, в среднем она составляла 8 – 10 °С/час. На второй стадии получали УЛС термическим отжигом подготовленных порошков НА в вакууме с использованием высоковакуумной установки при рабочем давлении ~ 10–5 – 10–8 мм. рт. ст.

Скорость нагрева задавали таким образом, чтобы давление в Материалы международной молодежной научной школы «Актуальные проблемы радиофизики»



Pages:   || 2 | 3 |


Похожие работы:

«ТОМСКИЙ Г ОСУД АРСТВЕННЫ Й П ЕД АГОГИЧ ЕСКИЙ У НИВЕРСИТ ЕТ НАУЧНАЯ БИБЛИО ТЕКА БИБЛИО ГРАФИЧ ЕСКИЙ ИН ФО РМАЦИО ННЫ Й ЦЕ НТР Инфор мац ионны й бю ллетень новы х поступлений  №3, 2008 г. 1           Информационный   бюллетень   отражает   новые   поступления   книг   в   Научную  библиотеку ТГПУ с 30 июня по 10 октября 2008 г.           Каждая  библиографическая запись содержит основные сведения о книге: автор,  название, шифр книги, количество экземпляров и место хранения.           Обращаем  ...»

«№05(89) май 2011 Товары для ресторанов, кафе, кофеен, баров, фастфуда и гостиниц от 60,27 руб. Тел.: (495) 980-7644 Французский круассан Павильон Country Star Столовые приборы Luna от 12000 руб. Тел.: (495) 981-4895 Фарфор Sam&Squito Quadro Диван Бестер 11990 руб. Тел.: (495) 720-8373 Салфетки банкетные Скатерти Диван Маркиз ИНФОРМАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ ИНДУСТРИИ ГОСТЕПРИИМСТВА Совместный проект с компанией Metro Cash&Carry Книги совместного проекта ИД Ресторанные ведомости и компании Metro...»

«ГОСУДАРСТВО И КОСМОНАВТИКА Б.Е.Черток Доклад на XXVI академических чтениях по космонавтике Во второй половине XX века за ничтожно короткий в общеисторическом масштабе срок человечество освоило совершенно новую сферу деятельности - космическое пространство. В странах, использующих достижения практической космонавтики решаются актуальные проблемы в области астрономии, астрофизики, народного хозяйства, экономики, информатизации, навигации, управления движением, биологии, медицины, создания...»

«ИЗВЕСТИЯ КРЫМСКОЙ Изв. Крымской Астрофиз. Обс. 103, № 3, 204-217 (2007) АСТРОФИЗИЧЕСКОЙ ОБСЕРВАТОРИИ УДК 520.2+52(091):52(092) Наследие В.Б. Никонова в наши дни В.В. Прокофьева, В.И. Бурнашев, Ю.С. Ефимов, П.П. Петров НИИ “Крымская астрофизическая обсерватория”, 98409, Украина, Крым, Научный Поступила в редакцию 14 февраля 2006 г. Аннотация. Профессор, доктор физико-математических наук Владимир Борисович Никонов является создателем методологии фундаментальной фотометрии звезд. Им разработан ряд...»

«#20 Февраль – Март 2014 Редакция: Калытюк Игорь и Чвартковский Андрей Интервью Интервью с Жаком Валле Жак. Ф. Валле родился во Франции. Защитил степень бакалавра области математики в университете Сорбонне, а также степень магистра в области астрофизики в университете Лилль. Будучи уже как астроном переехал в США в Техасский Университет, где был одним из разработчиков компьютерной карты планеты Марс по заказу NASA. Защитил докторскую диссертацию в области компьютерных наук в СевероЗападном...»

«Протестантская этика и дух капитализма М. Вебер, 1905 http://filosof.historic.ru/books/item/f00/s00/z0000297/index.shtml Часть 1 ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫЕ ЗАМЕЧАНИЯ** Современный человек, дитя европейской культуры, не-избежно и с полным основанием рассматривает универ-сально-исторические проблемы с вполне определенной точки зрения. Его интересует прежде всего следующий вопрос: какое сцепление обстоятельств привело к тому, что именно на Западе, и только здесь, возникли такие явления культуры, которые...»

«Выпуск 80. Содержание: Анатолий Кан Сувенир нейрохирурга Чарльз Де Вет Жизненно важный ингредиент Наталья Сорокоумова Счет на оплату Евгений Добрушин Телепорт Михаил Максаков Fare-thee-well Екатерина Четкина Прекрасное далёко Наталия Сигайлова Небольшая оплошность * * * Анатолий Кан Сувенир нейрохирурга 1 Дождливая сентябрьская ночь. Первомайский район Новосибирска. На улице ни души. Из районного управления милиции вышел высокий мужчина в черном кожаном пальто и, не спеша, направился в сторону...»

«Космический астрометрический эксперимент ОЗИРИС Институт астрономии Российской Академии наук Государственный астрономический институт им. П. К. Штернберга Государственный оптический институт им. С. И. Вавилова Научно-производственное объединение им. С. А. Лавочкина КОСМИЧЕСКИЙ АСТРОМЕТРИЧЕСКИЙ ЭКСПЕРИМЕНТ ОЗИРИС Под редакцией Л. В. Рыхловой и К. В. Куимова Фрязино 2005 УДК 52 ББК 22.6 К 71 Космический астрометрический эксперимент ОЗИРИС. Под редакцией Л. В. Рыхловой и К. В. Куимова. Фрязино:...»

«ВМЕСТО ПРЕДИСЛОВИЯ. Да, да! А сколько захватывающего сулят эксперименты в узко специальных областях! Ну, например, икота. Мой глупый земляк Солоухин зовет вас в лес соленые рыжики собирать. Да плюньте вы ему в его соленые рыжики! Давайте лучше займемся икотой, то есть, исследованием пьяной икоты в ее математическом аспекте. - Помилуйте! - кричат мне со всех сторон. - да неужели же на свете, кроме этого, нет ничего такого, что могло бы.! - Вот именно: нет! - кричу я во все стороны! - Нет...»

«Author: Чайкин Андрей Прыжки в мешках    Из мешка На пол рассыпались вещи. И я думаю, Что мир Только усмешка, Что теплится На устах повешенного. Велимир Хлебников. Вначале я был поляком. У меня было университетское образование, но я знал, что мой мозг давно перерос то, что мне так долго вдалбливали. Я начал проводить научные наблюдения. А мне всё давали и давали какие-то совершенно ненужные докторские степени. Слава Богу, что мне, наконец-то, удалось уединиться в небольшом рыбацком городке, где...»

«2                                                            3      Astrophysical quantities BY С. W. ALLEN Emeritus Professor of Astronomy University of London THIRD EDITION University of London The Athlone Press 4    К.У. Аллен Астрофизические величины Переработанное и дополненное издание Перевод с английского X. Ф. ХАЛИУЛЛИНА Под редакцией Д. Я. МАРТЫНОВА ИЗДАТЕЛЬСТВО...»

«ИОГАНН АНТОН ГИЛЬДЕНШТЕДТ ПУТЕШЕСТВИЕ ПО КАВКАЗУ ОТ ПЕРЕВОДЧИКА И РЕДАКТОРА Иоганн Антон Гильденштедт (1745—1781) принадлежит к плеяде ученых XVIII в., которые первыми осуществили комплексные обследования обширных территорий Российской империи. Их полевые научные изыскания, охватившие земли от Белого моря до Закавказья и от Москвы до забайкальских степей, тщательно, по меркам того времени, продуманные и объединенные общим планом, вошли в историю отечественной науки как физическая или...»

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК ИЗВЕСТИЯ ГЛАВНОЙ АСТРОНОМИЧЕСКОЙ ОБСЕРВАТОРИИ В ПУЛКОВЕ № 219 Выпуск 2 История науки Санкт-Петербург 2009 Редакционная коллегия: Доктор физ.-мат. наук А.В. Степанов (ответственный редактор) член-корреспондент РАН В.К. Абалакин доктор физ.-мат. наук А.Т. Байкова кандидат физ.-мат. наук Т.П. Борисевич (ответственный секретарь) доктор физ.-мат. наук Ю.Н. Гнедин кандидат физ.-мат. наук А.В. Девяткин доктор физ.-мат. наук Р.Н. Ихсанов доктор физ.-мат. наук Ю.А. Наговицын...»

«В. А. БОЛЬШАКОВ НОВАЯ КОНЦЕПЦИЯ ОРБИТАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ПАЛЕОКЛИМАТА МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ. М.В. ЛОМОНОСОВА ГЕОГРАФИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ ЛАБОРАТОРИЯ НОВЕЙШИХ ОТЛОЖЕНИЙ И ПАЛЕОГЕОГРАФИИ ПЛЕЙСТОЦЕНА В.А. Большаков НОВАЯ КОНЦЕПЦИЯ ОРБИТАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ПАЛЕОКЛИМАТА МОСКВА 2003 УДК 551.583.7:521.5 В.А. Большаков. Новая концепция орбитальной теории палеоклимата. М.: 2003, 256с. Научный редактор: академик РАН К.Я. Кондратьев Публикуется при финансовой поддержке Российского Фонда...»

«ISSN 0371–679 Московский ордена Ленина, ордена Октябрьской революции и ордена Трудового Красного Знамени Государственный университет им. М.В. Ломоносова ТРУДЫ ГОСУДАРСТВЕННОГО АСТРОНОМИЧЕСКОГО ИНСТИТУТА им. П.К. ШТЕРНБЕРГА ТОМ LXXVIII ТЕЗИСЫ ДОКЛАДОВ Восьмого съезда Астрономического Общества и Международного симпозиума АСТРОНОМИЯ – 2005: СОСТОЯНИЕ И ПЕРСПЕКТИВЫ РАЗВИТИЯ К 250–летию Московского Государственного университета им. М.В. Ломоносова (1755–2005) Москва УДК Труды Государственного...»

«ББК 74.200.58 Т86 30-й Турнир им. М. В. Ломоносова 30 сентября 2007 года. Задания. Решения. Комментарии / Сост. А. К. Кулыгин. М.: МЦНМО, 2008. 159 с.: ил. Приводятся условия и решения заданий Турнира с подробными комментариями (математика, физика, химия, астрономия и науки о Земле, биология, история, лингвистика, литература, математические игры). Авторы постарались написать не просто сборник задач и решений, а интересную научнопопулярную брошюру для широкого круга читателей. Существенная часть...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ РЯЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ С.А. ЕСЕНИНА А.К.МУРТАЗОВ ENGLISH – RUSSIAN ASTRONOMICAL DICTIONARY About 9.000 terms АНГЛО-РУССКИЙ АСТРОНОМИЧЕСКИЙ СЛОВАРЬ Около 9 000 терминов РЯЗАНЬ-2010 Рецензенты: доктор физико-математических наук, профессор МГУ А.С. Расторгуев доктор филологических наук, профессор МГУ Л.А. Манерко А.К. Муртазов Русско-английский астрономический словарь. – Рязань.: 2010, 180 с. Словарь является переизданием...»

«ВЕТЧИННИЦА RHP–M01 РУКОВОДСТВО ПО ЭКСПЛУАТАЦИИ ПРОФЕССИОНАЛ НА ВАШЕЙ КУХНЕ! Ветчинница RHP-M01 1 КОРПУС И СЪЕМНЫЕ ДЕТАЛИ ИЗ НЕРЖАВЕЮЩЕЙ СТАЛИ ВЫБОР 3-Х РАЗНЫХ ОБЪЕМОВ ГОТОВОГО ПРОДУКТА REDMOND 2 Во всем мире все более актуальной становится тенденция здорового питания и возврат к традиционной кухне. Компания REDMOND разработала уникальный прибор — ветчинницу REDMOND RHP-M01, которая позволит вам самостоятельно готовить домашние рулеты, колбасы, буженину и другие мясные деликатесы. Отныне на...»

«11стор11л / географ11л / этнограф11л 1 / 1 вик Олег Е 1 _ |д а Древнего мира Издательство Ломоносовъ М осква • 2012 УДК 392 ББК 63.3(0) mi Иллюстрации И.Тибиловой © О. Ивик, 2012 ISBN 978-5-91678-131-1 © ООО Издательство Ломоносовъ, 2012 Предисловие исать про еду — занятие не­ П легкое, потому что авторов одолевает множество соблаз­ нов, и мысли от компьютера постоянно склоняются в сто­ рону кухни и холодильника. Но ры этой книги (под псевдонимом Олег Ивик пишут Ольга Колобова и Валерий Иванов)...»

«ИЗВЕСТИЯ КРЫМСКОЙ Изв. Крымской Астрофиз. Обс. 103, № 3, 225-237 (2007) АСТРОФИЗИЧЕСКОЙ ОБСЕРВАТОРИИ УДК 523.44+522 Развитие телевизионной фотометрии, колориметрии и спектрофотометрии после В. Б. Никонова В.В. Прокофьева-Михайловская, А.Н. Абраменко, В.В. Бочков, Л.Г. Карачкина НИИ “Крымская астрофизическая обсерватория”, 98409, Украина, Крым, Научный Поступила в редакцию 28 июля 2006 г. Аннотация Применение современных телевизионных средств для астрономических исследований, начатое по...»




 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.