WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

Pages:     | 1 |   ...   | 3 | 4 ||

«1 Введение в курс. Физика – это важнейшая наука о природе, изучающая наиболее общие закономерности явлений, свойства, строение материи и законы ее движения. Она ...»

-- [ Страница 5 ] --

Из объединенного газового закона: P=

C V C V C V

Обозначим Уравнение адиабаты идеального газа используя уравнение состояния можно получить уравнение адиабаты в координатах P и V.

Пуассона Показатель степени в уравнении Пуассона называется показатель адиабаты, т.к. СРCV, то 1.

Построим график уравнения (6) и сравним его с графиком изотермы.

Чтобы вычислить работу для произвольной массы газа m нужно значение работы умножить на число молей:

Изотермический и адиабатный процессы являются идеальными, к ним можно только приблизиться.

Изотермический процесс должен протекать бесконечно медленно, адиабатный процесс – быстропротекающий, но с конечной скоростью (в адиабатной оболочке с теплопроводностью равной нулю). На практике процессы осуществить нельзя.

В природе происходят реальные процессы, являющиеся промежуточными между адиабатными и изотермическими. Чтобы определить такой процесс, на него надо наложить только одно ограничение:

т.е. теплоемкость тела С при политропном процессе постоянна.

Используем первое начало термодинамики (для моля):

интегрируем и потенциируем: TV = const Или это уравнение в другой записи:

n – показатель политропы (– n ).

Политропный процесс – общий процесс, из которого все ранее изученные процессы получаются как частные случаи для реальных процессов (1 n ):

б) для изотермического процесса: C =, тогда тогда СР = СV или, используя уравнение (7) получим TV1-1 = const = T.

Вывод: реальные процессы, происходящие в природе, являющиеся промежуточными между адиабатными и изотермическими (1 n,) называются политропными.

Примечание: для облегчения запоминания материала и как справка в конце лекции приведена таблица №1.

По первому началу термодинамики:

где Q – полное количество тепла, полученное веществом;

Уравнение А = Q надо понимать следующим образом, работа равновесного цикла определяется интегралом вида:

где А1 0 – работа расширения газа;

Результирующий тепловой эффект Q равен:

где Q1 0 – величина, характеризующая теплообмен рабочего вещества с термостатом более высокой температуры (нагревателем);

Q2 0 – с термостатом более низкой температуры (холодильниками).

а) если Q 0, то A 0 – рабочее тело получает тепло и совершает работу (превращает тепло в работу – цикл по часовой стрелке – прямой цикл, б) если Q 0, то A 0 – рабочее тело отдает тепло и над ним совершается работа (превращение работы в тепло);

в) цикл обходится против часовой стрелки – обратный цикл.

А1а21 0 – работа расширения газа А2б12 0 – работа сжатия газа Работа прямого цикла А 0 – соответствует действию нагревателя Работа обратного цикла А 0 – соответствует действию холодильника Во всех реальных тепловых машинах происходят те или иные потери энергии.

(1) – контакт рабочего тела с нагревателем (1-2) – изотермическое расширение, от нагревателя отбирается тепло Q (2) – прекращение контакта рабочего тела с нагревателем (2-3) – адиабатическое расширение. U уменьшается и температура понижается TX TH (3) – контакт с холодильником (ТХ) (3-4) – изотермическое сжатие. Тепло отбирается холодильником от рабочего тела (4) – прекращение контакта с холодильником (4-1) – адиабатическое сжатие, U увеличивается и температура повышается до Т исх По определению КПД тепловой машины – это отношение полезной работы за цикл к затраченной энергии нагревателя.

Используя уравнение адиабаты:

Цикл Карно обратим, т.к. все его составные части являются равновесными процессами.

Поэтому машина, работающая по циклу Карно, может работать не только в качестве тепловой машины (прямой цикл), но и в качестве холодильной (обратный цикл). Отнятие тепла от более холодного тела (фреон) и передача его более нагретому (окружающая среда) совершается за счет работы внешних сил (электрическая энергия).

Иногда используют обратный цикл для нагревания тел – эти устройства называется тепловыми насосами.

Т.к. Tx 0, то 1. Отметим также, что для работы тепловых машин всегда требуются два тепловых термостата. Конечно, если взять только один термостат, то, пользуясь им, можно изотермическим расширением рабочего вещества получить полезную работу, но в реальных условиях не может быть бесконечного расширения, для работы машины необходимо периодическое возвращение рабочего вещества в начальное состояние.

В циклическом процессе нельзя получить работу, пользуясь одним только тепловым резервуаром.

3. Даны основные соотношение для равновесных процессов, совершаемых идеальным газом, m = Первое начало термодинамики ничего не говорит о направлении теплообмена – от какого из двух различно нагретых тел должна передаваться теплота. Оно допускает переход теплоты как от горячих к холодным, так и наоборот. С точки зрения первого начала важно лишь соблюдение теплового баланса.

Таким образом первое начало не объясняет некоторых свойств процесса, поэтому независимо от первого начала в науку введено в качестве научного принципа второе начало термодинамики, являющееся Второе начало предсказывает, с какой вероятностью процесс пойдет в ту или иную сторону, и этот статистический подход тем обоснованнее, чем больше частиц в термодинамической системе.

Второй закон устанавливает направление течения и характер процессов происходящих в природе.

Рассмотрим несколько определений этого закона, данных различными учеными.

1. Немецкий физик-теоретик Клаузиус 1850г. в труде “Механическая теория тепла”:

Теплота не может произвольно переходить от менее нагретого тела к более нагретому.

Такой процесс может происходить лишь при соответствующих затратах работы внешнего 2. Немецкий физик-теоретик Планк (физический смысл второго закона):

Невозможен такой периодический процесс, единственным результатом которого было бы Это можно рассмотреть на примере: пусть происходит изотермическое расширение.

Все полученное рабочим телом тепло Q1 превращается в работу A. Но это не конечный результат, т.

к. изменился объем V рабочего тела, а следовательно, чтобы вернуть газ в исходное состояние (совершить цикл), согласно циклу Карно должен быть совершен процесс, согласно которому:

Отсюда следует, что Qx = 0, лишь при условии Tx = 0, чего быть не может.

Отсюда также следует, что чем больше (Tн – Tx), тем больше, реальных тепловых машин не 3. Французский инженер Карно (как следствие): идеальной тепловой машины определяется только идеальной тепловой машины определяется только температурами Tн и Tx.

4. Английский физик Кельвин:

Невозможно построить тепловую машину, которая превращала бы в работу теплоту наиболее холодного из имеющихся в системе тел.

Используя процессы, запрещенные этой формулировкой, можно было бы построить машину – вечный двигатель (perpetum mobile) второго рода, т.е. эта машина создавала бы работу из ничего, без затраты энергии.

Существуют тысячи проектов вечных двигателей. В 1780 году Французская академия положила начало отказу рассмотрения проектов вечных двигателей.

Ряд других формулировок рассмотрим ниже.

При рассмотрении цикла Карно указывалось, что рабочее тело – идеальный газ, но оказывается, что можно использовать любое упругое тело.

КПД идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно, не зависит от рабочего вещества, использованного в машине.

Имеем две сопряженные машины, работающие по циклу Карно с общим теплоотдатчиком Tн и общим теплоприемником Тх и имеющими:

1 – рабочее тело – идеальный газ.

2 – рабочее тело – упругое вещество.

Следовательно, работа за цикл А1 А2 и Q2’Q1’ – вторая машина отдает больше тепла теплоприемнику, чем первая.

Пустим машину 2 в обратную сторону, заставив ее работать в режиме холодильной машины. Чтобы эта машина 2 работала, нужно её сочленить с машиной 1 для использования ее положительной работы в машине 2. Рассмотрим тепловой баланс за цикл этой составной машины.

От нагревателя не будет отниматься тепло, т.к.

От холодильника отнимается тепло:

результат процесса – превращение работы А = А1 – А2 в тепло Q = Q2’ – Q1’, т.е. тепло холодильника превращается в работу, это невозможно по второму закону, следовательно 1 не может быть 2. Аналогично можем доказать, что 1 не меньше 2, а следовательно 1 = 2, что и требовалось доказать.

В реальной тепловой машине существуют потери тепла на теплообмен с окружающей средой (Qср), на преодоление сил трения (Qтр). Таким образом работа реальной машины:

Примеры реальных циклов:

1. Цикл Отто (сгорание при V = const) 2-3 – изохорное нагревание где – показатель адиабаты;

2. Цикл Дизеля (сгорание при Р = const) 1-2 – адиабатическое сжатие 2-3 – изобарное нагревание 3-4 – адиабатическое расширение 4-1 – изохорное охлаждение = – степень предварительного расширения;

– показатель адиабаты.

Формулу идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно:

легко привести к виду

Q H Q X TH TX Q T Q Q

Q H Q H TH TH QH TH TH TX

Отношение количества переданного (полученного) тепла системой к температуре нагревателя (этого процесса) или холодильника (теплоприемника) называется приведенной теплотой.

Смысл уравнения (1): приведенные теплоты при процессах изотермического расширения и сжатия одинаковы.

Перепишем уравнение (1) в виде:

Будем считать, что отдаваемая системой теплота отрицательная, Qx 0, тогда можем записать:

Алгебраическая сумма приведенных теплот для обратимого цикла Карно равна нулю.

Если рассмотреть любой равновесный цикл, то легко показать, что его можно представить как совокупность циклов Карно, т.е.:

Теорема Клаузиуса (1854 г.): сумма приведенных теплот не зависит от пути перехода.

Согласно уравнения (2) для каждого элементарного процесса в пределе для любого обратимого цикла:

В случае необратимой тепловой машины (реальные тепловые машины), как показано в разделе II:

QH TH TH TX TH TX

Можно показать 0. Объединяя (3) и (4) имеем:

справедливо для любого кругового процесса.

Для обратимого цикла 1а2б1 интеграл (5) можно представить в виде:

Независимость интеграла (6), выражающего сумму приведенных теплот для обратимого процесса, от пути следования процесса означает, что интеграл зависит лишь от начального и конечного состояния тела. Подынтегральное выражение является полным дифференциалом некоторой функции S, называемой энтропия.

Как и внутренняя энергия, энтропия есть функция параметров системы P, V, и Т:

S имеет размерность теплоемкости.

Энтропия есть такая функция состояния системы, дифференциал которой связан с элементарным тепловым эффектом в обратимом процессе соотношением.

Согласно определения энтропии, имеем для обратимого процесса:

т.е. приращение энтропии равно элементарному количеству тепла, полученному системой, к температуре, при которой тепло получается.

Для обратимого кругового процесса S = 0.

Легко показать, что для необратимого процесса Для необратимого кругового процесса S 0.

Для произвольного процесса имеем:

Энтропия изолированной системы при любых происходящих в ней процессах не может убывать (или постоянна, или возрастает).

Энтропия – греческое слово «энтропос» – поворот, возвращение.

а) энтропия изолированной системы при обратимых процессах не изменяется б) энтропия изолированной системы при необратимых процессах возрастает в) все реальные процессы необратимы, энтропия их возрастает.

Возрастание энтропии определяет направление процесса (в сторону возрастания).

Второй закон термодинамики (ещё одна формулировка).

В изолированной системе при всех реальных процессах энтропия возрастает.

Естественные процессы направлены к состоянию равновесия. А т.к. при этом энтропия увеличивается, то устойчивому равновесию изолированной системы соответствует максимальное значение энтропии.

Согласно уравнения (8), если система не изолирована (обмен теплом с внешней средой), то энтропия может вести себя любым образом (возрастать при получении тепла и убывать при отдаче).

Легко вычислить изменение энтропии системы при обратимом процессе, приводящем систему в состояние с одинаковой для обоих тел температурой Т0. Оно равно:

где Ст – теплоёмкость тел, Объединим первый и второй законы термодинамики:

Величина F в уравнении (9) называется свободной энергией и является функцией состояния.

Из соотношения (9) следует:

F – представляет ту часть внутренней энергии системы, которая превращается во внешнюю работу.

TS – называется связанной энергией, определяет рассеяние энергии.

Нернст дал возможность определить энтропию в любом состоянии, выбрав за точку отсчета абсолютный нуль.

При стремлении абсолютной температуры к нулю энтропия любого тела также стремится к нулю:

Согласно этой теореме энтропия любого тела при абсолютном нуле равна нулю. Тогда энтропия тела в состоянии с температурой Т имеет вид:

известна Ср как функция температуры, тогда:

V. Энтропия и вероятность. Философское значение второго закона Процессы, изучаемые термодинамикой, рассматриваются и статистической физикой. Это рассмотрение приводит к другим результатам, чем те, к которым приходит термодинамика.

Процессы, невозможные по второму закону (переход тепла от холодного тела к нагретому), в статистической физике являются не невозможными, а очень мало вероятными.

Связь S с вероятностью w установлена Больцманом Энтропия пропорциональна логарифму вероятности состояния или:

Все процессы в природе протекают в направлении, приводящем к увеличению вероятности состояния.

вычислить по изменению энтропии двух тел, находящихся при температурах Т 1 = 3010К и Т2 = 300 К, отношение вероятностей пребывания тел в этих состояниях, если от одного тела к другому передается количество тепла в 1 эрг.

вероятность пребывания тела при температуре Т 2 – w вероятность пребывания тела при температуре Т 1 – w т.е. на каждые 1000 случаев перехода 1 эрг теплоты от тела с Т = 3010К к телу с Т = 3000К приходится один случай перехода тепла от 2 к 1.

Вывод: для малых количеств тепла второй закон не применим.

Законы термодинамики нельзя применять к микромиру. Все реальные макроскопические процессы, происходящие в земных условиях, сопровождаются увеличением энтропии той системы, в которой они происходят.

Формулировка Клаузиуса второго закона термодинамики:

энтропия мира стремится к максимуму.

Однако, как показано ранее, законы термодинамики нельзя применять к микромиру, так нельзя их обобщать и для явлений вселенной.

Такое обобщение привело к представлению о так называемой «тепловой смерти» Вселенной.

Суть «тепловой смерти»:

во всех частях Вселенной любые процессы сопровождаются тем, что некоторое количество энергии различных видов превращается в теплоту, а теплота переходит от нагретых тел к холодным, т.е. происходит выравнивание температур, а следовательно развитие природы ведет к прекращению развития: все виды энергии превращаются в теплоту и в ней находят свою смерть.

Ф. Энгельс в своей книге «Диалектика природы» показал, что второй закон термодинамики нельзя понимать как универсальный принцип. Закон возрастания энтропии должен пониматься как частная закономерность, справедливая при определенных физических условиях.

I. Отклонение реальных газов от идеальных газовых законов.

1, 1, 0, Сжатие и сближение молекул приводит к заметному проявлению сил взаимодействия молекул. Силы, действующие между молекулами, в основном являются электрическими силами, действующими как силы притяжения разноименных зарядов (отрицательные силы), так и силы отталкивания одноимённых (положительные силы).

Учёт конечных размеров молекул и сил взаимодействия между ними позволяет ввести поправки в уравнение Менделеева-Клапейрона и получить уравнение состояния идеальных газов.

Поправка на объём:

Из объёма V занятого газом вычесть величину b, пропорциональную собственному объёму молекул.

Поправка на взаимное притяжение:

Взаимное притяжение молекул создаёт давление, дополнительно к силам внешнего давления, как бы сжимающее газ. Добавочное внутреннее давление Р. Тогда:

Вычисление поправки Р даёт, что:

где а – постоянная, которая зависит от газа.

Уравнение Ван-дер-Ваальса (Голландия, 1873):

а и b – определяются экспериментально 1. При высоких t (кривая 1) одна точка пересечения (один вещественный корень), т.е. каждому значению P и T одно значение V.

Вывод: при высоких t вещество находится в однородном состоянии.

2. При нормальных t имеется три точки пересечения (кривая 4), три вещественных корня, т.е.

каждому значению P и T соответствует три значения объёма V.

Вывод: при нормальных t вещество может одновременно находиться в трёх фазовых состояниях.

3. При повышении t (от 5 к 1) изгибы на изотермах сглаживаются и переходят в одну точку перегиба К. Точка К на изотерме 2 соответствует состоянию, при котором вещество может одновременно в этой точке находиться в любом агрегатном состоянии, или по другому – нельзя отличить одну фазу от другой. Точка К характеризует состояние, называемое критическим, а параметры точки К, называются критическими и обозначаются Pк, Vк и Tк.

4. При больших V и небольших P изотермы Ван-дер-Ваальса совпадают с изотермами БойляМариотта.

Семейство кривых, рассмотренных ранее, является теоретическим. Физическая сущность выводов, сделанных ранее, может быть дана, если рассмотреть экспериментальные изотермы Ван-дер-Ваальса (труды Менделеева 1860 г., Авенариуса, Эндрюса и др.).

Теория совпадает с экспериментом за исключением участков [(5-5); (4-4); (3-3)] При достижении Тк объёмы (следовательно и плотности ) пара и жидкости сливаются (при этом совпадают молекулярные характеристики пара и жидкости), поэтому различия в свойствах пара и жидкости отсутствуют. Критическое состояние характеризуется непрерывным переходом пара в жидкость и жидкости в пар.

IV. Внутренняя энергия реальных газов. Явление Джоуля-Томсона.

Согласно закона Джоуля, внутренняя энергия идеального газа U складывается из кинетических энергий поступательного и вращательного движений молекул и равна:

где C v – средняя мольная теплоёмкость.

В случае реального газа нужно учесть ещё потенциальную энергию взаимодействия молекул, зависящую от вандерваальсовских сил. Эта добавочная энергия равна:

Тогда полная внутренняя энергия:

Рассмотрим вопрос расширения реального газа при адиабатическом процессе. Нас интересует вопрос: как меняется внутренняя энергия газа, а следовательно и его температура.

По закону сохранения энергии, с учётом адиабатности Q = 0, имеем:

где U1 и U2 – внутренняя энергия газа до и после расширения;

P1V1 – работа внешних сил при перемещении газа;

Рассмотрим предельные случаи:

1. Молекулы имеют конечный объём, но нет взаимодействия:

т.к. Т P 0, то U 0, следовательно Т повышается (Т 0) 2. Есть взаимодействие, а объёмом молекул пренебрегаем:

U 0, следовательно Т понижается (Т 0).

Т 0 – отрицательное явление Джоуля-Томсона – температура увеличивается.

Т 0 – положительное явление Джоуля-Томсона – температура понижается.

Подстановка уравнения Ван-дер-Ваальса в уравнение (7) даёт:

Знак Т определяется выражением в скобках. Рассматриваем его как уравнение:

где Величина объёма V = OA показывает критическое значение объёма, при котором возможен положительный эффект явления Джоуля-Томсона.

Положительный эффект T 0 используется при сжатии газов для получения низких температур.

Большинство реальных тел могут находиться в трех фазовых состояниях.

Пример: лед – вода – водяной пар Фазовые состояния, как в данном примере, совпадают с агрегатными состояниями.

Процессы фазовых переходов, сопровождающиеся поглощением или выделением скрытой теплоты и изменением удельного объема называется фазовыми переходами первого рода.

Фазовые переходы (прямые и обратные) можно рассмотреть также при помощи других диаграмм (Р-Т), которые могут дать иную, интересующую нас, информацию.

03 – равновесие твердое тело – пар (характеризует переход твердого тела в газообразное – возгонка или сублимация).

Точка О, характеризующая условия одновременного совместного существования трех фаз вещества называется тройной точкой.

Например: для Н2О – р = +0,007480С, Рр = 5 мм рт. ст.

Существуют и другие фазовые переходы (без наличия теплоты перехода).

Фазовые переходы, происходящие без выделения или поглощения скрытой теплоты перехода называется фазовыми переходами второго рода.

При фазовых переходах второго рода происходят скачкообразные изменения физических свойств веществ:

а) скачок теплоемкости б) возникновение сверхпроводимости и др.

При соприкосновении двух фаз в условиях, отличающихся от условий равновесного состояния, происходит переход вещества из одной фазы в другую. Направление такого процесса определяется условием, что свободная энергия F или термодинамический потенциал Ф (см. лекцию 11) должны уменьшаться.

Действительно из основного уравнения термодинамики для необратимых процессов:

при изотермическом фазовом переходе Т = const и Если фазовое превращение идёт при постоянном давлении, то = const и можно записать:

При некоторых фазовых переходах изменение объёма незначительно и им можно в первом приближении пренебречь, тогда:

Из этих неравенств следует, что направление фазовых переходов будет определяться условиями приближения к минимуму свободной энергии и термодинамического потенциала.

Как видно из формулы (12), уменьшение свободной энергии U (что связано с уменьшением энтропии), либо при увеличении связной энергии TS (что связано с увеличением энтропии). Следовательно, здесь могут идти два конкурирующих процесса и должно быть преобладание одного из них Я надеюсь, что здесь, в конце курса вы поразмышляете о том, кто и ради чего делает открытия и как они объясняются.

Пифагор … Коперник… Кеплер… Ньютон… Джоуль… Ломоносов…Максвелл… Менделеев…Эйнштейн…– все они сделали великие открытия, все внесли скорее вклад в наше интеллектуальное богатство, чем в житейские блага, и то что они дали нам, составляет непреходящие ценности, достающиеся бесчисленным поколениям.

Изучение физических явлений не только знакомит нас с обширным кругом фактов, но открывает закономерности, которым подчиняются эти явления и таким образом дает возможность управлять ими.

Более того, не ограничиваясь установлением законов явлений, определяющих количественную связь между различными их сторонами, мы стремимся к отысканию причинной связи между явлениями. Так возникают физические теории, позволяющие проникнуть во внутренний смысл найденных закономерностей, и предусмотреть новые, неизвестные следствия из наблюдающихся явлений. Осуществляя условия, подсказанные теорией, мы проверяем на опыте правильность этих предсказаний; если опыт обнаруживает явление, предвиденное теорией, то это укрепляет нашу уверенность в правильности наших теоретических представлений; в противном случае мы вынуждены пересмотреть теорию, дополнить или изменить ее или даже искать новое объяснение ранее наблюденным явлениям и закономерностям. Этот путь непрерывного развития науки, опирающейся на эксперимент и находящейся под контролем эксперимента, и приносит нам ту власть над природой, которой мы обязаны науке. Развитие каждого раздела физики приводит к важным техническим приложениям. Знание законов механики твердых, жидких и газообразных тел сделало возможным все достижения современной строительной техники, начиная от грандиозных многоэтажных сооружений и кончая реактивными самолетами, каждая деталь устройства которых опирается на отчетливое понимание физических законов. Законы тепловых явлений положены в основу всей теплотехники, прошедшей грандиозный путь от машины Ползунова до современных двигателей внутреннего сгорания огромной мощности. Вся современная электротехника есть развитие и техническое использование основных законов электродинамики, явлений электромагнетизма и электромагнитной индукции. Современная радиотехника со всеми ее необозримыми применениями, начиная с грозоотметчика и первого радиотелеграфа А.С. Попова до современных радиолокационных установок, покоится на теории колебаний и использует ряд других тонких физических явлений. Наконец, зарождающаяся на наших глазах техника, покоящаяся на использовании ядерной энергии, целиком основывается на тончайших экспериментальных исследованиях атомной физики и теоретических представлениях, с которыми связан научный прогресс в области изучения атомного ядра.

Однако мы обязаны физической науке не только этими неоценимыми техническими применениями.

Наше представление о реальном мире, т. е. наше мировоззрение, формируется под влиянием прогресса физических знаний, и, обратно, действительный прогресс физической науки обусловлен правильным материалистическим мировоззрением.

Развитие атомной и ядерной физики в наше время привело к открытию своеобразных законов, управляющих поведением элементарных частиц, входящих в состав ядра, атома и молекулы. Эти законы – законы волновой или квантовой механики – весьма отличаются от законов, установленных при наблюдении движения тел значительно большей массы, с которыми имеет дело обычная механика или астрономия.

Точнее, законы обычной механики оказываются слишком грубыми для определения поведения элементарных частиц. Наоборот, законы волновой механики применимы не только к элементарным частицам малой массы, но и к обычным механическим явлениям. Но для этих последних волновая механика приводит к результатам, совпадающим с данными обычной механики, подтверждаемой опытом. Таким образом, обычная механика должна рассматриваться как первое приближение к законам реального мира, достаточное при изучении частиц значительной массы; волновая же механика есть дальнейшее, улучшенное приближение, включающее в себя обычную механику, когда это касается движения масс, больших по сравнению с массами элементарных частиц.

Однако своеобразие законов волновой механики и свойств элементарных частиц, сделавшихся доступными для изучения благодаря успехам эксперимента и развитию теории последних лет, содержит еще немалые трудности для понимания.



Pages:     | 1 |   ...   | 3 | 4 ||


Похожие работы:

«ПРОФЕССОР СЕРГЕЙ ПАВЛОВИЧ ГЛАЗЕНАП Проф. С. П. Глазенап Почетный член Академии Наук СССР ДРУЗЬЯМ и ЛЮБИТЕЛЯМ АСТРОНОМИИ Издание третье дополненное и переработанное под редакцией проф. В. А. Воронцова-Вельяминова ОНТ И ГЛАВНАЯ РЕДАКЦИЯ НАУЧНО - ПОПУЛЯРНОЙ И ЮНОШЕСКОЙ ЛИТЕРА ТУРЫ Москва 1936 Ленинград НПЮ-3-20 Автор книги — старейший ученый астроном, почетный член Академии наук, написал ряд научно-популярных и специальных трудов по астрономии, на которых воспитано не одно поколение любителей...»

«Михаил Васильевич ЛОМОНОСОВ 1711—1765 Биография великого русского ученого и замечательного поэта М. В. Ломоносова достаточно хорошо известна. Поэтому напомним только основные даты его жизни и деятельности. Ломоносов родился 8 ноября 1711 года в деревне Куростров близ Холмогор в семье зажиточного крестьянина Василия Дорофеевича Ломоносова. Мать Михайлы Ломоносова — Елена Ивановна (дочь дьякона) — умерла, когда мальчику было 8—9 лет. Первыми книгами Ломоносова, по которым он учился грамоте, были...»

«РЯЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ПЕДАГОГИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ. С.А. ЕСЕНИНА БИБЛИОТЕКА ПРОФЕССОР АСТРОНОМИИ КУРЫШЕВ В.И. (1913 - 1996) Биобиблиографический указатель Составитель: заместитель директора библиотеки РГПУ Смирнова Г.Я. РЯЗАНЬ, 2002 2 ОТ СОСТАВИТЕЛЯ: Биобиблиографический указатель посвящен одному из замечательных педагогов и ученых Рязанского педагогического университета им. С.А. Есенина доктору технических наук, профессору Курышеву В.И. Указатель включает обзорную статью о жизни и...»

«ВЕСТНИК МОРСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО УНИВЕРСИТЕТА Серия История морской науки, техники и образования Вып. 35/2009 УДК 504.42.062 Вестник Морского государственного университета. Серия : История морской науки, техники и образования. Вып. 35/2009. – Владивосток : Мор. гос. ун-т, 2009. – 146 с. В сборнике представлены научные статьи сотрудников Морского государственного университета имени адм. Г. И. Невельского, посвященные различным областям морской науки, техники и образования. Редакционная...»

«О.В. Горячкин Методы слепой обработки сигналов и их приложения в системах радиотехники и связи Москва Радио и связь 2003 УДК 621.396 Горячкин О.В. Методы слепой обработки сигналов и их приложения в системах радиотехники и связи. – М.: Радио и связь, 2003. – 230с.: ил. ISB 5-256-01712-8. Книга посвящена новому направлению цифровой обработки сигналов, известному как слепая обработка сигналов. Методы и алгоритмы слепой обработки сигналов находят свои приложения в системах связи, задачах цифровой...»

«ЖИЗНЬ СО ВКУСОМ №Т август–сентябрь 2012 ПОЕДЕМ ПОЕДИМ Календарь самых вкусных событий осени ГОТОВИМ С ДЕТЬМИ Рецепты лучших шефов для юных пиццайоло и маленьких императоров ДЕНЬ РОЖДЕНИЯ Хронология гастрономических открытий Азбуки Вкуса за 15 лет! ПИСЬМО ЧИТАТЕЛЮ ФОТО: СЕРГЕЙ МЕЛИХОВ ДОРОГИЕ ДРУЗЬЯ! Этой осенью Азбуке Вкуса исполняется 15 лет. За минувшие годы случилось то, что раньше казалось невозможным: у нас в стране появилось много людей, которые прекрасно ориентируются в разновидностях...»

«*Специализированный авторский курс Л.В.Стрельниковой. (С) Авторские права защищены. Любое воспроизведение программы возможно лишь с письменного разрешения автора. ПРОГРАММА УЧЕБНОГО КУРСА УПРАВЛЯЮЩИЙ ПЕРСОНАЛОМ (100 астрономических часов, 1 час = 60 минут) Программа курса состоит из четырёх блоков: Блок 1. Управление персоналом (стр. 2 Программы). Блок 2. Кадровое делопроизводство (стр. 7 Программы). Теоретические и практические аспекты применения трудового законодательства + 1С Зарплата и...»

«Моравия и Силезия Регион полный вкусов и впечатлений Гастрономический путеводитель Местные фирменные блюда, рестораны, итинерарии, рецепты Magic of Variety Zln Region Моравия и Силезия Регион полный вкусов и впечатлений Обычно, наши путешествия за границу связаны с многочисленными новыми впечатлениями и воспоминаниями. Будете ли Вы снова и снова возвращаться в данную страну – это зависит от различных факторов. Однако именно неповторимые впечатления, связанные с отличной едой, могут стать...»

«11- Астрофизика, физика космоса Борисевич Алексей Николаевич, главный специалист Красноярск, Красноярский филиал по космическому мониторингу Национального центра управления в кризисных ситуациях Предварительные результаты анализа временных рядов солнечного экстремального ультрафиолета как фактора образования среднеширотной ионосферы Земли Колесник Сергей Анатольевич, Колмаков Александр Анатольевич, к.ф.-м.н. e-mail: alexey@space.akadem.ru стр. 394 Глянцев Анатолий Владимирович, аспирант Пущино,...»

«СПИСОК РЕЦЕПТОВ ChefLux™ Комбинированные пароконвектоматы Готовка на коминированных печах UNOX Смешанные пароковектоматы и Конвектоматы с увлажнением UNOX без сомнения являются ощутимой помощью в достижении оптимальной готовки и простым оружием в приготовлении комплексных меню. Этот список рецептов даст вам некоторые советы для реализации комплексных меню в помощь вашей профессиональности и креативности. Хорошей работы!!! Содержание Электронное управление печей ChefLux™ • Страница 3 • Способы...»

«ЗАБЫТОЕ ИМЯ ГЕРОЯ - БОРЦА С ХОЛОКОСТОМ Ирина Магид Имя этого героя - борца с Холокостом – Хайм Михаель Дов Вейссмандел (или Рав Вейссмандел). Благодаря его личному участию и организованной им Рабочей Группы, удалось спасти тысячи евреев Словакии и миллион евреев в Европе [1, 2]. I. Биографическая справка о жизни и деятельности Рава Вейссмандела [1, 2] I. 1. Довоенный период Хайм Михаель Дов Вейссмандел – ортодоксальный раввин и учёный – родился в Венгрии, г. Дебрецен 25 октября 1903 г. в...»

«№05(89) май 2011 Товары для ресторанов, кафе, кофеен, баров, фастфуда и гостиниц от 60,27 руб. Тел.: (495) 980-7644 Французский круассан Павильон Country Star Столовые приборы Luna от 12000 руб. Тел.: (495) 981-4895 Фарфор Sam&Squito Quadro Диван Бестер 11990 руб. Тел.: (495) 720-8373 Салфетки банкетные Скатерти Диван Маркиз ИНФОРМАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ ИНДУСТРИИ ГОСТЕПРИИМСТВА Совместный проект с компанией Metro Cash&Carry Книги совместного проекта ИД Ресторанные ведомости и компании Metro...»

«ТРАДИЦИИ В КУЛЬТУРЕ Т.Ю. Загрязкина ПОВСЕДНЕВНАЯ КУЛЬТУРА И НАЦИОНАЛЬНЫЕ ЦЕННОСТИ (на материале кулинарных традиций Франции) Судьба наций зависит от того, как они питаются. Ж.-А. Брийя-Саварен С начала 80-х гг. культура повседневной жизни стала одним из центральных объектов культурологических исследований. Многие авторы считают, что повседневные ритуалы — то, как человек одевается, работает, общается с друзьями и коллегами, отдыхает, питается, — интегрируют его в группу, коллектив, этнос,...»

«Яков Исидорович Перельман Занимательная астрономия АСТ; М.; Аннотация Настоящая книга, написанная выдающимся популяризатором науки Я.И.Перельманом, знакомит читателя с отдельными вопросами астрономии, с ее замечательными научными достижениями, рассказывает в увлекательной форме о важнейших явлениях звездного неба. Автор показывает многие кажущиеся привычными и обыденными явления с совершенно новой и неожиданной стороны и раскрывает их действительный смысл. Задачи книги – развернуть перед...»

«4    К.У. Аллен Астрофизические величины Переработанное и дополненное издание Перевод с английского X. Ф. ХАЛИУЛЛИНА Под редакцией Д. Я. МАРТЫНОВА ИЗДАТЕЛЬСТВО МИР МОСКВА 1977 5      УДК 52 Книга профессора Лондонского университета К. У. Аллена приобрела широкую известность как удобный и весьма авторитетный справочник. В ней собраны основные формулы, единицы, константы, переводные множители и таблицы величин, которыми постоянно пользуются в своих работах астрономы, физики и геофизики. Перевод...»

«Творчество forum 2 2013 1 Творчество forum 2 Россия — Беларусь — Канада — Казахстан — Латвия — Черногория КОНТАКТЫ: тел.: + 7 (812) 940 63 96, + 7 (911) 972 07 71, + 7 (981) 847 09 71 e mail: martinfo@rambler.ru www.sesame.spb.ru В дизайне обложки использована картина А. Г. Киселёвой Храм (холст, масло) 2 Содержание О творчестве 4 Александр Голод. Воспоминания Ильи Семиглазова, молодого специалиста 6 Александр Сафронов. Моё Секс Ты кто? Анатолий Гусинский. I miss you Елена Борщева. Стоматолог...»

«ББК 74.200.58 Т86 32-й Турнир им. М. В. Ломоносова 27 сентября 2009 года. Задания. Решения. Комментарии / Сост. А. К. Кулыгин. — М.: МЦНМО, 2011. — 223 с.: ил. Приводятся условия и решения заданий Турнира с подробными коммен­ тариями (математика, физика, химия, астрономия и науки о Земле, биология, история, лингвистика, литература, математические игры). Авторы постара­ лись написать не просто сборник задач и решений, а интересную научно-попу­ лярную брошюру для широкого круга читателей....»

«ВМЕСТО ПРЕДИСЛОВИЯ. Да, да! А сколько захватывающего сулят эксперименты в узко специальных областях! Ну, например, икота. Мой глупый земляк Солоухин зовет вас в лес соленые рыжики собирать. Да плюньте вы ему в его соленые рыжики! Давайте лучше займемся икотой, то есть, исследованием пьяной икоты в ее математическом аспекте. - Помилуйте! - кричат мне со всех сторон. - да неужели же на свете, кроме этого, нет ничего такого, что могло бы.! - Вот именно: нет! - кричу я во все стороны! - Нет...»

«Международная виртуальная обсерватория – итоги первого десятилетия О.Б.Длужневская, О.Ю.Малков ИНАСАН О.С.Бартунов, И.Ю.Золотухин ГАИШ САО РАН, 16 сентября 2010 г. Содержание • Что такое виртуальная обсерватория? • На пути к созданию МВО: - Астрономические данные - Каталоги - Центры данных, ВО • IVOA: состав, цели, рабочие группы • Научные задачи, публикации • Российская виртуальная обсерватория – Зеркалирование мировых ресурсов – Объединение российских ресурсов – Научные задачи РВО • Совещания...»

«Министерство образования и наук и Российской Федерации Федеральное агентство по образованию Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Уральский государственный университет им. А. М. Горького Физический факультет Кафедра астрономии и геодезии Спектральные исследования области звёздообразования S 235 A-B в оптическом диапазоне Магистерская диссертация студента группы Ф-6МАГ Боли Пол Эндрю (Boley Paul Andrew) К защите допущен Научный руководитель А. М....»














 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.